Возьмем
тогда
Последовательные значения n различаются на
а
предполагается весьма малым. Введем новую переменную
Мы можем заменить сумму интегралом и записать:
где
означает интегральный синус в обычном определении Функция
имеет значение
при
и совершает затухающие колебания, стремясь к нулю при неограниченном увеличении х. Первые экстремумы функции
:
Ход последовательных приближений показан на рис. 8.2. Отметим следующее:
A. Все парциальные суммы
представлены кривыми, проходящими через точку
. Следовательно, точка посредине скачка есть точка сходимости, что согласуется с условием (8.13).
B. Парциальные суммы дают в окрестности разрыва большие колебания, не соответствующие действительному ходу функции. При достаточно большом числе членов парциальной суммы эти колебания представлены кривой
(см. (8.17)).
Колебания всегда имеют одну и ту же величину; расположение экстремумов дается (8.18). Парциальная сумма дает выброс при
и превосходит истинное значение функции на 0,281, что соответствует относительной погрешности
По мере возрастания числа членов р, удерживаемых в парциальной сумме, протяженность возмущенной области убывает, но максимумы и минимумы сохраняют неизменную амплитуду. Это и есть явление Гиббса. На рис. 8.2 видно, что величина выброса все время составляет 18% при 4, 6 или 10 членах парциальной суммы.
Рис. 8.2. а) График разрывной функции с периодом
b) Первые шесть членов ряда Фурье для
построенных как функции времени. Показаны также суммы первых четырех (кривая
), первых шести (кривая
) и первых десяти (кривая III) членов.
Результат, полученный в этом специальном примере, является общим и приложим к любой функции с разрывами. Рассмотрим функцию
с периодом
со скачками на
, при
. Можно построить непрерывную функцию
путем добавления к функции F некоторого количества функций (8.14), умноженных на подходящие коэффициенты. Ряд Фурье для непрерывной функции G быстро сходится; его коэффициенты убывают, как
или еще быстрее. Разрывы функций
дают коэффициенты, убывающие только, как
(см. (8.15)), и поведение ряда Фурье для F вблизи разрывов
определяется в основном этими медленно сходящимися членами, отражающими выше обсужденные особенности.
Следует отметить еще одно важное обстоятельство: парциальная сумма
дает наилучшее возможное приближение исходной функции в смысле среднеквадратичного уклонения,