с высшей частотой
, и мы имеем:
Полное число точек отсчета составляет теперь:
Из числа этих
точек мы имеем N точек, попадающих в первоначальный интервал и
точек в
в интервале Первая система точек дает ненулевые отсчеты
остальные точки дают нули:
Импульсная функция
из (8.62) принимает вид
Будем устремлять
, к бесконечности, a
— к нулю. В пределе получим интервал отсчетов
и будем иметь бесконечное число отсчетов
равных нулю. Не равны нулю только те отсчеты, которые относятся к интервалу
Число этих отсчетов равно
что совпадает с (8.51), тогда как импульсная функция
приводится к виду
так как
Таким образом, функция представляется в пределе равенством (8.60), принимающим форму:
Легко показать, что разложение (8.70) принимает значения
во всех точках отсчета. Возьмем, например, точку
Член
в сумме (8.70) дает составляющую а все остальные члены равны нулю:
Сумма (8.70) не дает в точности
для
но представляет функцию, быстро убывающую в обе стороны с небольшими колебаниями частоты v. Такое представление применялось Шенноном.
Функция одиночного сообщения
определенная в соответствии с (8.53), имеет только N степеней свободы, как показывает вышеописанный метод отсчетов. Разложение этой функции по Фурье приводит к интегралу Фурье вместо ряда Фурье. Число членов разложения Фурье бесконечно, но оно содержит лишь N независимых переменных
. Мы можем проверить это, так как наша функция
совпадает со сглаженным импульсом (8.26) и имеет спектр
(8.70а)
откуда
и
Общие принципы этой проблемы были открыты независимо несколькими учеными. Первоначальная идея принадлежит, по-видимому, Уиттекеру (1915 г.). Дальнейшие подробности и приложения даны в разделах 6 и 7 главы 17.