и, следовательно,
Последнее равенство переходит в равенство (144,3), если положить
поэтому интересующая нас собственная функция полного момента принимает вид
Выражение, стоящее в фигурных скобках в равенстве (144.5), в точности совпадает с одной из комбинаций сферических гармоник и спиновых функций, полученных нами в предыдущей задаче [см. первую из формул (143.9)], поэтому мы можем записать нашу волновую функцию в более компактном виде:
Займемся теперь условием нормировки. Из равенства (144.5) непосредственно следует
Для дальнейшего удобно перейти к новым радиальным функциям, положив
при этом имеем
и
Функция (144.9) должна удовлетворять уравнению Шредингера для относительного движения (мы полагаем 
приведенная масса равна 1/2, см. задачу 150):
Таким образом, получаем
Оператор если он действует на триплетную спиновую функцию 
можно линейным образом выразить через оператор 
В этом нетрудно убедиться, воспользовавшись справедливым для одночастичных спиновых состояний тождеством
Отсюда следует, что 
и поэтому
Кроме того, мы уже знаем, что 
(см. стр. 36), следовательно, в полном согласии с (144.11) имеем
Теперь уравнение (144.10) можно записать в следующем виде:
Оператор 
стоящий здесь после второй фигурной скобки и действующий на функцию 
порождает только члены с 
ортогональные членам с 
собранным в первой скобке, что позволяет разбить уравнение (144.12) на два отдельных радиальных уравнения:
и
Это и есть искомая система дифференциальных уравнений.
и 
-состояний. Найти общее выражение 
и 
-состояний систему двух 
равны единице (в единицах 
поэтому наиболее общая суперпозиция 
и 
-состояний должна иметь вид
выбираются таким образом, чтобы выполнялось равенство
- оператор полного момента 
