9.6. Аксиальные токи в ядрах

9.6.1. Введение

Мы нашли, что при обсуждении киральных явлений при низких энергиях прекрасным приближением служит рассмотрение нуклонов как бесструктурных частиц. Концепция киральной симметрии применима к ядрам в той же степени, что и к нуклонам. Однако в шкале мяпсопионной физики протяженные объекты, ядра, коренным образом отличаются от нуклонов по двум причинам: во-первых, размер ядра больше комптоновской длины волны пиона;

во-вторых, характерный масштаб спектра ядерных возбуждений мал по сравнению с массой пиона, тогда как внутренняя структура нуклонов проявляется на масштабах энергии, в несколько раз больших массы пиона.

Помня это, мы в настоящем разделе исследуем связь между ядерным аксиальным током и пионным полем ядра. Соотношение ЧСАТ снова является ключевым элементом обсуждения. Однако само по себе ЧСАТ не достаточно для установления этой связи без явных ссылок на характерное отличие нуклонного и ядерного масштабов. Признавая это обстоятельство, мы будем развивать надлежащую схему для построения ядерного аксиального тока из пионной функции источника в ядре.