В окрестности нулей функции 
система имеет сильный резонансноподобный отклик, причем возбуждения имеют квантовые числа начального возмущения. Это утверждение эквивалентно хорошо известному результату, что спектр определяется полюсами функции Грина 
. Равенство (5.142) можно переписать как отношение свободной функции Грина 
к точной функции 
Рассмотрение вплоть до этого момента носило общий характер, так как не была использована пионоподобная природа этих возбуждений. Если ввести сейчас пионоподобное возмущение и соответствующую р-волновую собственную энергию пиона 
, то диамезонная функция становится равной
Введем перенормированную восприимчивость 
с восприимчивостью 
задаваемой суммой нуклонного и 
-вкладов, согласно разделам 5.7.3 и 5.7.4. Предположим равенство констант 
для нуклонов и для А-изобар. Тогда диамезонная функция примет вид
Полезно ввести функцию 
тесно связанную с 
как отношение внешнего возмущения к эффективному пионному полю у рассеивателя в среде. Мы видели при обсуждении эффекта Лоренц—Лоренца (5.19), что эффективное и среднее поля отличаются на множитель 
, и поэтому 
, или
Диамезонная функция играет важную роль при перенормировке величин, завиящих от спина и изоспина, в ядерной среде. Это обстоятельство мы используем для обсуждения явлений, связанных с пионной конденсацией.
определенная как 
описывает эффект поляризации среды. Аналогично мы введем диамезонную функцию 
характеризующую пионный отклик ядерной материи.
с массой 
(например, скалярного или псевдоскалярного мезонного 
). Соответствующий пропагатор свободного поля обозначается как 
. Пусть 
— оператор собственной энергии этого поля. Многократное применение оператора П во всех порядках приводит к новому полю 
в среде, даваемому уравнением
определяется как отношение возмущающего и результирующего поля в среде:
связана с собственной энергией равенством
