Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше
Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике
8.2.2. Электрическая и магнитная дипольная амплитуды
Рассмотрим процесс в с.ц.м. Обозначим энергию и импульс фотона и пиона, соответственно, через . Вектор поляризации фотона удовлетворяет условию Амплитуды фоторождения пиона определяются в Приложении Их общая структура, основанная на лоренц-инвариантности, градиентной инвариантности и сохранении четности, такова:
Дифференциальные сечения фоторождения выражаются через эти амплитуды в виде
где — паулиевские спиноры начального и конечного нуклонов.
В дипольном приближении амплитуда выражается через ведущие электрическую и магнитную дипольные амплитуды согласно уравнению (П9.15) [4]:
Рис. 8.2. Доминирующие электрический и магнитный дипольные вклады в полное сечение
Полное сечение фоторождения в данном канале для неполяризованных фотонов и нуклонов в этом приближении равно
При использовании эмпирически определенных мультипольных амплитуд полные сечения можно разделить на электрические и магнитные компоненты. Для реакции это проиллюстрировано на рис. 8.2. Из этого примера видно, что электрический дипольный вклад с заряженным -волновым пионом в конечном состоянии важен не только вблизи порога, на также и в области резонанса и выше. Резонанс некогерентно складывается с широким электрическим дипольным фоном.
Особый интерес представляет магнитная дипольная амплитуда в канале с изоспином так как это амплитуда фотовозбуждения изобары Рис. 8.3 ясно показывает ее характерное резонансное поведение. Поэтому можно ожидать, что имеет место прямая пропорциональность между и амплитудой -рассеяния с
где — соответствующая фаза Масштаб устанавливается изовекторным магнитным моментом нуклона и
Рис. 8.3. Действительная и мнимая части магнитной дипольной амплитуды в -канале с изоспином Эмпирические амплитуды из работ Berends et al., 1967 и Berends and Donnachie, 1975 сравниваются с соотношением (8.7), показанным сплошной линией
константой -связи . Эмпирически с большой степенью точности находим, что
где
Фактор проистекает от замещения начального р-волнового пиона с импульсом на фотон с магнитной связью к . Замечательное соотношение (8.7) получит естественную интерпретацию в разделе 8.2.6.
в с.ц.м. Обозначим энергию и импульс фотона и пиона, соответственно, через 
. Вектор поляризации фотона 
удовлетворяет условию 
Амплитуды фоторождения пиона определяются в Приложении 
Их общая структура, основанная на лоренц-инвариантности, градиентной инвариантности и сохранении четности, такова:
— паулиевские спиноры начального и конечного нуклонов.
выражается через ведущие электрическую и магнитную дипольные амплитуды 
согласно уравнению (П9.15) [4]:
для неполяризованных фотонов и нуклонов в этом приближении равно
это проиллюстрировано на рис. 8.2. Из этого примера видно, что электрический дипольный вклад с заряженным 
-волновым пионом в конечном состоянии важен не только вблизи порога, на также и в области резонанса и выше. Резонанс 
некогерентно складывается с широким электрическим дипольным фоном.
в канале 
с изоспином 
так как это амплитуда фотовозбуждения изобары 
Рис. 8.3 ясно показывает ее характерное резонансное поведение. Поэтому можно ожидать, что имеет место прямая пропорциональность между 
и амплитудой 
-рассеяния с 
— соответствующая фаза 
Масштаб устанавливается изовекторным магнитным моментом нуклона 
и
в 
-канале с изоспином 
Эмпирические амплитуды из работ Berends et al., 1967 и Berends and Donnachie, 1975 сравниваются с соотношением (8.7), показанным сплошной линией
-связи 
. Эмпирически с большой степенью точности находим, что
проистекает от замещения начального р-волнового пиона с импульсом 
на фотон с магнитной связью к 
. Замечательное соотношение (8.7) получит естественную интерпретацию в разделе 8.2.6.