Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше
Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике
Мы видели, что возбуждение изобары играет определяющую роль в магнитной дипольной амплитуде -изобара столь же важна в фоторождении -волновых пионов, как и в р-волновом рассеянии . Сильное возбуждение изобары из нуклона путем изовекторного перехода между спинами 1/2 и 3/2 предлагает описание связи через магнитный момент перехода выраженный через операторы и Т перехода спина и изоспина, приведенные в Приложении . Соответствующий гамильтониан перехода есть
где — магнитное поле.
В принципе изобара может получаться из нуклона также посредством электрического квадрупольного перехода, но малость эмпирической амплитуды в резонансе указывает на то, что эта связь является слабой.
Объединяя с гамильтонианом перехода
получаем вклад изобары в фоторождение пионов, показанный на рис. 8.5. По аналогии с построением соответствующей -матрицы для прямого и перекрестного членов
Рис. 8.5. Прямой (а) и перекрестный -члены для фоторождения пионов на нуклоне
(рис. 8.5, а и б) в статическом пределе находим
где — разность масс изобары и нуклона. Величина играет здесь такую же роль, как и -резонансная часть пион-нуклонной -матрицы. В частности, переход от К-матрицы к унитарной амплитуде рассеяния вводит ширину распада как это описано уравнениями (2.61)-(2.63).
Для эмпирического определения -константы связи используется соотношение между магнитной дипольной амплитудой и -амплитудой Согласно соотношению (8.7) экспериментальные амплитуды имеют то же самое отношение что и борновские члены (8.36) в этом канале. Вследствие этого отношение также должно равняться этой величине
В статическом подходе с данному значению соответствует что является также приближенным значением этой величины в более точной нестатической релятивистской изобарной модели, описанной в разделе 2.5.3. Более ясная интерпретация результата (8.41) получается, если выразить магнитный момент перехода в ядерных магнетонах
Согласно уравнению (8.41) величина есть
Результат для отношения естественно получается в кварковых моделях, которые описывают процесс просто как переход с переворотом спина одного из кварков (см., например,
играет определяющую роль в магнитной дипольной амплитуде 
-изобара столь же важна в фоторождении 
-волновых пионов, как и в р-волновом рассеянии 
. Сильное возбуждение изобары из нуклона путем изовекторного перехода между спинами 1/2 и 3/2 предлагает описание связи 
через магнитный момент 
перехода 
выраженный через операторы 
и Т перехода спина и изоспина, приведенные в Приложении 
. Соответствующий гамильтониан перехода 
есть
— магнитное поле.
может получаться из нуклона также посредством электрического квадрупольного перехода, но малость эмпирической амплитуды 
в резонансе указывает на то, что эта связь является слабой.
с гамильтонианом перехода 
в фоторождение пионов, показанный на рис. 8.5. По аналогии с построением соответствующей 
-матрицы 
для прямого и перекрестного членов
-члены для фоторождения пионов на нуклоне
(рис. 8.5, а и б) в статическом пределе находим
— разность масс изобары и нуклона. Величина 
играет здесь такую же роль, как и 
-резонансная часть пион-нуклонной 
-матрицы. В частности, переход от К-матрицы к унитарной амплитуде рассеяния вводит ширину распада 
как это описано уравнениями (2.61)-(2.63).
-константы связи 
используется соотношение между магнитной дипольной амплитудой 
и 
-амплитудой 
Согласно соотношению (8.7) экспериментальные амплитуды имеют то же самое отношение 
что и борновские члены (8.36) в этом канале. Вследствие этого отношение 
также должно равняться этой величине
данному значению соответствует 
что является также приближенным значением этой величины в более точной нестатической релятивистской изобарной модели, описанной в разделе 2.5.3. Более ясная интерпретация результата (8.41) получается, если выразить магнитный момент 
перехода 
в ядерных магнетонах
есть
естественно получается в кварковых моделях, которые описывают процесс 
просто как переход с переворотом спина одного из кварков (см., например, 
