7.6.2. Реакции однократной перезарядки

В формализме изоспина процессы ОП могут рассматриваться просто как специальный случай тех упругих и неупругих процессов, которые обсуждались ранее в этой главе. Поэтому мы выделим лишь некоторые характерные особенности, связанные специфически с амплитудой -пере зарядки и ее параметрами.

Рассмотрим ОП на дискретные состояния ядра. Для перехода без переворота спина сечение в импульсном приближении определяется изовекторной частью -амлитуды, даваемой уравнениями (7.99) и, более подробно, уравнением (2.38)

Изоспиновый оператор перехода определяется по аналогии с уравнением (7.102):

Повышающая и понижающая компоненты этого оператора как раз и связаны с перезарядкой.

Как и в уравнении (7.103), усредненный по поляризациям квадрат формфактора определяется в виде

Соответственно, сечение ОП в импульсном приближении в статическом пределе дается выражением

В области -резонанса сечение определяется р-волновой -амплитудой а Однако при более низких энергиях и, в частности, вблизи МэВ имеет место сильная деструктивная интерференция между и -волновым членом При использовании для этих амплитуд пороговых значений (2.40) сечение (7.114) в импульсном приближении обращается в нуль, когда

Для рассеяния на угол 0° с обычной кинематической заменой импульса при переходе от системы к системе ядра это соответствует кинетической энергии пиона в лабораторной системе МэВ. При этой энергии пион-ядерное

Рис. 7.25. Зависимость дифференциального сечения двойной перезарядки вперед на изобараналоговые состояния от кинетической энергии пиоиа Штриховая кривая показывает соответствующее -сечеиие в лабораторной системе. Сплошная кривая относится к С и получена в импульсном приближении с искаженными волнами (Kaufman and Gibbs, 1983). Сечение на приведено в измененном масштабе, чтобы убрать тривиальный изоспиновый фактор. Экспериментальные данные взяты из работ Dorow et al., 1982;

взаимодействие слабое, так что импульсное приближение является хорошим методом. Ожидаемое сокращение в сечении ОП вперед явно проявляется на рис. 7.25 как очень глубокий минимум при МэВ в хорошем согласии между подробными расчетами и экспериментом. Это явление ясно демонстрирует, что в ОП вблизи МэВ вносят вклад как так и -волновые -амплитуды , причем их величины почти не меняются в ядерной среде.

Изменение сечений аналоговой ОП вперед хорошо аппроксимируется выражением

с показателем экспоненты при резонансной энергии (Sennhauser et al, 1983). Такое поведение характерно для дифракционного механизма, что будет рассмотрено в связи с процессами ДП в следующем разделе. Коэффициент изменяется примерно так же, как сечение свободной реакции под нулевым углом.