Главная > Пионы и ядра
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
295
296
297
298
299
300
301
302
303
304
305
306
307
308
309
310
311
312
313
314
315
316
317
318
319
320
321
322
323
324
325
326
327
328
329
330
331
332
333
334
335
336
337
338
339
340
341
342
343
344
345
346
347
348
349
350
351
352
353
354
355
356
357
358
359
360
361
362
363
364
365
366
367
368
369
370
371
372
373
374
375
376
377
378
379
380
381
382
383
384
385
386
387
388
389
390
391
392
393
394
395
396
397
398
399
400
401
402
403
404
405
406
407
408
409
410
411
412
413
414
415
416
417
418
419
420
421
422
423
424
425
426
427
428
429
430
431
432
433
434
435
436
437
438
439
440
441
442
443
444
445
446
447
448
449
450
451
452
453
454
455
456
457
458
459
460
461
462
463
464
465
466
467
468
469
470
471
472
473
474
475
476
477
478
479
480
481
482
483
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

2.5. Феноменологическая модель р-волнового «пиN»-рассеяния

В ядерных приложениях полезно работать с эффективными взаимодействиями, воспроизводящими основные динамические особенности и р-волнового пион-ядерного рассеяния. Такие взаимодействия также могут быть использованы и при описании взаимодействий пионов со связанными нуклонами. Мы изложим отдельно модели для и р-волновых взаимодействий.

Для -волн можно получить эффективное описание, если рассматривать (-изобару) как независимый вид бариона. Это есть основное предположение изобарной модели. Исходной позицией является представление о том, что главные затравочные члены -взаимодействия представляют собою сумму прямого и перекрестного нуклонного и Д-полюсных вкладов (как это показано на рис. 2.5). Поэтому -матрица аппроксимируется этими полюсными слагаемыми и затем подставляется в -матрицу так, чтобы была соблюдена унитарность.

Рис. 2.5. Иллюстрация прямого и перекрестного нуклонного и -полюсных членов

Такая модель дает успешную феноменологическую основу для целого ряда пион-ядерных мало- и многочастичных задач [7].

2.5.1. р-волновые борцовские члены для статических нуклонов

Описание -расееяния должно корректно включать вклады процессов второго порядка, вызванных испусканием и поглощением пиона нуклоном (рис. 2.6). Их называют прямым и перекрестным борновскими членами.

Матричный элемент для гамильтониана статического взаимодействия связывающего вакуумное и однопионное состояния дается выражением

где — декартовы компоненты изоспина

Матрица перехода Т (см. Приложение 8) для прямого процесса получается с использованием теории возмущений во втором

Рис. 2.6. Иллюстрация прямого и перекрестного нуклонных борновских членов

порядке по Энергетический знаменатель имеет вид где — энергия промежуточного нуклона. В статическом приближении эффектами отдачи нуклона пренебрегают, при этом исчезает в сравнении с и энергетический знаменатель имеет поэтому простой вид, Обозначая вклад прямого процесса как и вклад перекрестного процесса как мы имеем

Перекрестное слагаемое записывается аналогично. Здесь, однако, в промежуточном состоянии существует два пиона, и в статическом пределе энергетический знаменатель равен Следовательно, перекрестный матричный элемент имеет вид

В статическом пределе связь между амплитудой рассеяния и Г-матрицей — простая, и мы имеем:

Как легко видеть из (2.44), эта амплитуда обладает свойством кроссинг-инвариантности: перекрестное слагаемое получается из прямого заменой индексов а и с одновременной заменой входного и выходного -импульсов пиона:

Мы сейчас перепишем эти результаты несколькими способами, чтобы получить более удобную связь с экспериментальными амплитудами. Рассмотрим сначала амплитуду, отвечающую борновскому приближению, как оператор по изоспину

Используя тождество и технику изоспиновых проекционных операторов (Приложение 3(д)), получим для :

Эту амплитуду можно прямо сравнить с разложением (2.38) и определить борновские коэффициенты:

В табл. 2.2 дано сравнение этих коэффициентов с экспериментальными величинами на пороге при Очевидно, что одних нуклонных борновских слагаемых совершенно недостаточно, чтобы описать параметр со, который очень важен в ядерных приложениях, так же как и параметр в то время как параметры вполне успешно воспроизводятся. Существуют дополнительные значительные вклады, потерянные на этом этапе. Как мы покажем в следующем разделе, они вызваны, прежде всего, -изобарой.

Таблица 2.2. Коэффициенты р-волновой амплитуды на пороге, вычисленной в борновском приближении и определенной из эксперимента (в единицах ) (см. скан)

Интересно также выделить борновскую амплитуду для различных спин-изоспиновых каналов Это можно сделать прямым сравнением с коэффициентами в разложении по парциальным волнам (2.30). Нетрудно отделить вклады от прямого (2.42) и перекрестного (2.43) слагаемых. Тогда борновская амплитуда может быть записана как

где — проекционный оператор канала а (Приложение Коэффициенты равны

Записывая амплитуду (2.43), мы не предполагали, что пионы находятся на массовой поверхности. При амплитуды для парциальных волн принимают вид

где

Поэтому борновские объемы становятся равными

В табл. 2.3 дано сравнение приведенных значений (2.52) с экспериментальными (2.37). В объемах рассеяния расхождения с предсказаниями борновского приближения представляются менее драматичными, чем в комбинациях, приведенных в табл. 2.2. Однако борновские слагаемые дают лишь половину требуемого притяжения в канале Более того, они переоценивают отталкивание в канале (нуклон) примерно в два раза.

Таблица 2.3. Объемы рассеяния, вычисленные в борновском приближении и определенные из эксперимента (в единицах )

1
Оглавление
email@scask.ru