10.6. Ядерная спин-изоспиновая функция отклика
До сих пор мы изучали некоторые отдельные аспекты ядерных спин-изоспиновых возбуждений, таких как гамов-теялеровский резонанс и образование 
-изобары. Объединенное описание, связывающее две эти разные кинематические области, дается в общем случае спин-изоспиновой функцией отклика [5]. Мы уже знакомы с этим понятием из обсуждения пионной физики в бесконечной ядерной материи по разделам 5.7 и следующим за ним. Сейчас эта схема будет применена к случаю конечных ядер.
10.6.1. Линейный отклик: общая конструкция
Рассмотрим отклик ядра на внешний оператор
Частными примерами являются продольный и поперечный спин-изоспиновые операторы 
уравнений (10.1) и (10.2). Линейная функция отклика (или восприимчивость) при данной переданной энергии 
есть
Здесь 10) обозначает основное состояние ядра, 
возбужденные состояния с энергиями возбуждения 
В отличие от случая бесконечной ядерной материи, в настоящем случае конечных ядер входящий и выходящий импульсы 
и 
могут отличаться друг от друга.
С 
связана спектральная силовая функция
Через силовую функцию выражаются дифференциальные сечения инклюзивных процессов рассеяния. Например, при неупругом рассеянии электронов 
оператор Р отождествляется с кулоновской и поперечной частями электромагнитного взаимодействия, и мы имеем
где К — это кинематический множитель. Подобные соотношения имеют место и для адронных процессов, таких как 
и т.п., но в этом случае следует надлежащим образом включать поправки на искажения.
Для процессов с поглощением и испусканием квантов поля, таких как пионы или фотоны, соответствующая амплитуда упругого рассеяния прямо пропорциональна восприимчивости 
Пусть, например, Р — это 
-волновые операторы 
даваемые уравнениями (2.24) и (2.53):
Амплитуда 
-ядерного рассеяния, в которой доминирует образование 
-изобары, есть
что точно соответствует восприимчивости уравнения (10.39). Полное сечение равно
оно полностью аналогично мнимой части восприимчивости. В разделе 7.4 мы уже широко пользовались этой схемой при описании пион-ядерного рассеяния в 
-дырочной модели. В этом случае возбужденные состояния 
относились к 
-дырочным модам с комплексными собственными значениями 
