7.3.2. Угловые распределения при упругом рассеянии

Малая длина свободного пробега пиона в области -резонанса приводит к ярко выраженной картине дифракции Фраунгофера в упругом рассеянии на ядрах. Это четко видно из рис. 7.5.

В области, близкой к максимуму угловые распределения имеют характерную форму, напоминающую рассеяние на черном диске,

где — эффективный радиус сильного взаимодействия, — цилиндрическая функция Бесселя. Фактор экспоненциального падения является обычной чертой формулы рассеяния на черном диске с диффузным краем.

Рис. 7.5. (см. скан) Угловые распределения упругого рассеяния с энергией 162 МэВ на и Сплошные кривые — результат расчетов по оптической модели с включением кулоновского взаимодействия; они почти совпадают с результатами, полученными из формулы (7.36) с работы Zeldman et aL, 1978)

Ряд глубоких минимумов имеет место при углах с равными интервалами между ними:

Это — привычный закон дифракции, согласно которому минимум отвечает разности фаз, равной На рис. 7.5 также явно видно усредненное экспоненциальное убывание.

Вне резонансной области угловые распределения имеют еще дифракционный характер, однако менее ярко выраженный (рис. 7.6). В частности, как выше, так и ниже резонанса минимумы систематически являются менее глубокими. Это отражает влияние

Рис. 7.6. (см. скан) Угловые распределения упругого -рассеяния при различных энергиях. Экспериментальные данные взяты из работы Ingram et al., 1978. Кривые отвечают фазовому анализу Frdhlich et al„ 1984

ненулевой действительной части амплитуды -расеяния в этих областях, в противоположность дифракционной структуре с глубокими минимумами, порожденной чисто мнимой амплитудой в резонансе.