Рис. 8.1. Полные сечения процессов фоторождения
Данные взяты
компиляций Fujii et al., 1977 и Menze et al., 1977
В том же пределе
электрические дипольные моменты систем
равны, но имеют противоположные знаки: в этом пределе сечения фоторождения заряженных пионов на пороге были бы равны. Поправка на движение центра масс вызывает зарядовую асимметрию между этими двумя сечениями:
Это отношение подтверждается экспериментально в процессах квазисвободного рождения
и
-мезонов на дейтериевой мишени.
Перейдем теперь к обсуждению характерных свойств полных сечений фоторождения, приведенных на рис. 8.1. Сечение фоторождения нейтрального пиона определяется в основном магнитным дипольным переходом на изобару
. В этом канале
-резонанс особенно заметен в силу того, что, как мы видели, электрические дипольные переходы подавлены.
Сечение фоторождения заряженного пиона также показывает заметный вклад резонанса, но здесь так же важен нерезонансный вклад электрического дипольного перехода, ведущего к
-волновым пионам. В реакции фоторождения возбуждаются также и более высокие резонансы, но, как и в
-рассеянии, они для нас сейчас не важны.
Магнитное дипольное возбуждение изобары
и электрическое дипольное рождение заряженных пионов — это две яркие черты процесса
при низких и промежуточных энергиях. Обратимся теперь к количественному обсуждению соответствующих амплитуд и их структур.