7.4. «дельта»-дырочный метод

7.4.1. Проявления А(1232) в ядрах

Феноменологический анализ пион-ядерных данных в предыдущем разделе дает ясное и последовательное доказательство того, что играет заметную роль в ядрах, хотя и имеются важные механизмы затухания, специфичные для многочастичной ядерной системы. Центральная роль -резонанса подтверждается независимо и экспериментами с другими начальными частицами.

Поучительный пример проявления -изобары в ядрах дается полным фотоядерным сечением . В противоположность пиону, фотоны свободно проникают во внутрь ядра. Это исключает сильное экранирование из-за многократного рассеяния, знакомое по пионным взаимодействиям, поэтому сечение оказывается пропорциональным массовому числу А, что будет подробно рассмотрено в разделе 8.8. Сечения на один нуклон, представленные на рис. 7.11, ясно показывают существование как в легких, так и в тяжелых ядрах. -резонанс проявляется при энергиях, близких к положению свободной -изобары, однако распространяется на более широкую область энергий. Таким образом,

Рис. 7.11. Полные фотоядерные сечения на нуклон для в сравнении со средним сечением фотопоглощения на нуклоне (получено из работ Ahrens, 1985; Koch et al., 1984)

экспериментальным фактом является то, что Д-состояние выживает без сильных изменений даже в присутствии сильного взаимодействия с соседними нуклонами.

Это утверждение никоим образом нельзя считать тривиальным, учитывая сложную структуру как нуклона, так и на кварк-глюонном уровне: вообще говоря, при перекрывании таких протяженных систем их спектры изменяются по сравнению со спектрами изолированных объектов.