Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше
Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике
Вследствие доминантности А (1232) в амплитуде элементарного фоторождения мезона, когерентная реакция на ядрах дает селективный инструмент для исследования свойств изобары в ядерном окружении. Нерезонансные фоновые члены в амплитуде малы, хотя в детальные расчеты они должны быть включены. Поэтому можно ожидать, что основные свойства взаимодействия хорошо описываются на языке -дырочной модели. При таком описании амплитуда когерентного рождения для фотона с импульсом к и выходящего с импульсом есть
с
Рассмотрим сначала импульсное приближение с плоскими волнами, которое соответствует тому, что в уравнение (8.147) вместо вставляется свободный -дырочный пропагатор Из спиновой структуры следует, что ведущий член этой амплитуды, не зависящий от спинов, пропорционален что приводит к характерному множителю для ядер с нулевым спином. На рис. 8.20 показан образец углового распределения когерентного процесса на примере . В импульсном приближении с плоскими волнами значение в максимуме обычно завышается примерно в три раза. Даже после включения многократного рассеяния -мезонов все еще остается расхождение примерно в два раза. Его причину можно выяснить в -дырочном методе. Ею оказывается ослабление первичной амплитуды в основном за счет увеличения ширины в среде из-за поглощения.
Рис. 8.20. Дифференциальное сечение фоторождення нейтральных пионов на Данные из работы Arends et al., 1983 включают в дополнение к основному состоянию также и низколежащие возбужденные состояния. Сплошная кривая — расчет когерентного процесса в -дырочиой модели; штриховая кривая включает переходы на низколежащие возбужденные состояния (из работы Takakl et al., 1985)
на ядрах дает селективный инструмент для исследования свойств изобары 
в ядерном окружении. Нерезонансные фоновые члены в амплитуде 
малы, хотя в детальные расчеты они должны быть включены. Поэтому можно ожидать, что основные свойства взаимодействия хорошо описываются на языке 
-дырочной модели. При таком описании амплитуда когерентного рождения для фотона с импульсом к и выходящего 
с импульсом 
есть
вставляется свободный 
-дырочный пропагатор 
Из спиновой структуры 
следует, что ведущий член этой амплитуды, не зависящий от спинов, пропорционален 
что приводит к характерному множителю 
для ядер с нулевым спином. На рис. 8.20 показан образец углового распределения когерентного процесса 
на примере 
. В импульсном приближении с плоскими волнами значение 
в максимуме обычно завышается примерно в три раза. Даже после включения многократного рассеяния 
-мезонов все еще остается расхождение примерно в два раза. Его причину можно выяснить в 
-дырочном методе. Ею оказывается ослабление первичной амплитуды 
в основном за счет увеличения ширины 
в среде из-за поглощения.
Данные из работы Arends et al., 1983 включают в дополнение к основному состоянию 
также и низколежащие возбужденные состояния. Сплошная кривая — расчет когерентного процесса в 
-дырочиой модели; штриховая кривая включает переходы на низколежащие возбужденные состояния (из работы Takakl et al., 1985)
