Рис. 8.14. Вклад двойного рассеяния в фоторождение нейтрального пиона
Рассмотрим для примера когерентное рождение
на пороге на
. Используем для подробной иллюстрации случай дейтрона. Амплитуда фоторождения на дейтроне равна
где
— спин дейтрона. Величина амплитуды
на пороге получается путем простых изменений в выражении (4.26) для длины
-рассеяния. В члене однократного рассеяния амплитуда
-рассеяния должна быть заменена на соответствующие амплитуды
. В члене двукратного рассеяния одна из
-амплитуд должна быть заменена на соответствующую амплитуду
Этому отвечают подстановки
Наконец, импульс фотона к приводит к появлению формфактора в членах и однократного, и двукратного рассеяния. С этими модификациями, если опустить тривиальные кинематические поправки порядка
амплитуда
становится равной (Argan et al., 1980)
Как и в случае длины
-рассеяния, это простое выражение имеет место в пределе статических нуклонов. По тем же причинам, которые обсуждались в разделе 4.4, поправки на связность и эффекты разности масс
в значительной степени сокращаются, хотя по отдельности в членах одно- и двукратного рассеяния они важны (Faldt, 1980; Laget, 1981). Такие сокращения гораздо менее эффективны в случае
где поправка на разность масс весьма важна. В табл. 8.9 приводятся отношения измеренных пороговых амплитуд к амплитуде на протоне. Из таблицы видно, что один только однонуклонный член не может воспроизвести измеренные сечения.
в описание, то, как видно из рис. 8.15, рождение
вблизи порош на легких ядрах будет хорошо описываться на языке многократных рассеяний.