Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше
Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике
§ 9. Пограничный слой на теле вращения
Дифференциальные уравнения установившегося движения несжимаемой жидкости в цилиндрических координатах в предположении, что движение жидкости является осесимметричным, т. е.
принимают следующий вид:
Рассмотрим случай обтекания безграничным потоком тела вращения, имеющего уравнение поверхности
При этом предположим, что начало оси расположено в передней критической точке (рис. 74). Благодаря тормозящему действию неподвижной поверхности и вязкости жидкости образуется пограничный слой, облегающий всю переднюю часть поверхности тела. Если исключить из рассмотрения ту небольшую часть пограничного слоя вблизи самой критической точки, то толщина слоя, отсчитываемая по нормали к поверхности тела, будет мало отличаться от разности значений цилиндрического радиуса , взятого для точки на границе слоя и для точки с той же абсциссой на поверхности тела
Рис. 74.
Следовательно, за меру толщины слоя можно взять h. Будем, далее, предполагать отношение условной толщины слоя h к соответственному радиусу поверхности тела настолько малым, что им можно пренебречь, т. е.
(9.5)
Полагая для точек внутри пограничного слоя
будем иметь:
и поэтому дифференцирование по можно заменить дифференцированием по у. Но в силу предположения (9.5) мы можем, например, в третьем уравнении (9.2) заменить через Таким образом,
уравнение несжимаемости для пограничного слоя на теле вращения можно представить в виде
Если положить
и в уравнениях сохранить лишь члены порядка единицы, то из первых двух уравнений (9.2) можно получить те же уравнения, которые были получены в § 1 для плоского пограничного слоя, т. е.
К тем же уравнениям (9.7) и (9.9) можно прийти и не прибегая к уравнениям (9.2) в цилиндрических координатах, а используя криволинейные координаты и z на самой поверхности тела и направление нормали к этой поверхности. При этом начало отсчёта криволинейной координаты х берётся в критической точке, а дополнительные слагаемые за счёт криволинейности линий учитываются.
Следуя Е. И. Степанову, приведём уравнения (9.7) и (9.9) к тому виду, который имеет место для пограничного слоя на соответственном плоском контуре.
Введём следующую замену координат и скоростей:
где масштаб длины l введён для сохранения размерностей координат и скоростей. Скорость частиц на границе слоя с внешним потоком выразим также в виде функции от новой координаты х, т. е.
Так как
то получим:
и, следовательно, уравнения (9.9) и (9.7) принимают вид
Граничные условия для уравнений (9.9) и (9.7) имеют вид:
Если воспользоваться преобразованиями (9.10), то из условий (9.15) получим:
Таким образом, для изучения движения жидкости в пограничном слое при осесимметричном обтекании тела вращения достаточно провести решение уравнений (9.14) для плоского пограничного слоя при условиях (9.16) и затем воспользоваться формулами преобразований (9.10).
Между прочим, заметим, что при обтекании безграничным потоком цилиндрической трубы в продольном направлении будем иметь:
и уравнение несжимаемости (9.7) переходит в уравнение несжимаемости для плоского потока. Следовательно, в том приближении, в котором составлены уравнения (9.7) и (9.9), пограничный слой для
внутренней поверхности трубы будет одинаков с пограничным слоем на внешней поверхности трубы и будет совпадать с пограничным слоем на пластинке.
В качестве конкретного примера использования преобразований (9.10) рассмотрим пограничный слой на внутренней поверхности конического диффузора с углом раствора (рис. 75). Если ось х направить по верхней границе конуса в плоскости меридиана, а начало её взять в его вершине, то уравнение конуса будет:
Рис. 75.
В качестве линейного масштаба I возьмём расстояние вершины до входного сферического сечения рассматриваемого диффузора, т. е.
Если скорость во входном сечении обозначить через то распределение скоростей в потоке вне пограничного слоя как для источника будет представляться в виде
На основании первой формулы преобразования (9.10) будем иметь:
Подставляя значение х из (9.19) в (9.18), получим:
Для дальнейшего решения задачи применим самый простой и приближённый метод § 6. На основании формулы (6.15) и распределения скоростей (9.20) будем иметь:
Если снова вернуться к переменному х, то найдём:
Считая, что во входном сечении толщина пограничного слоя равна нулю, будем иметь:
Для определения точки положения отрыва пограничного слоя от стенок диффузора применим формулу из того же параграфа (6.16)
Подставляя значение U из (9.20) и значение из (9.21) и обозначая расстояние точки отрыва до вершины конуса через получим уравнение
Решив его, будем иметь:
(9.23)
Таким образом, отрыв пограничного слоя от стенок произойдёт тем ближе к входному сечению, чем больше угол раствора диффузора, так как