Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 14. Явления в слабо разреженных газахГидродинамические уравнения движения газа с учетом процессов теплопроводности и внутреннего трения содержат тепловой поток q (диссипативная часть потока энергии q) и тензор вязких напряжений Последовательные члены разложений потоков q и Первому приближению соответствует функция распределения вида
и линеаризовать кинетическое уравнение по поправке второго порядка
где Мы не будем выписывать всех многочисленных членов в q и Отметим прежде всего, что малый параметр
Отсюда видно, что условие гидродинамичности движения, Рассмотрим сначала «медленные» движения, в которых
Рассмотрим какой-либо из барнеттовских членов в тензоре вязких напряжений, содержащих произведение двух первых производных от скорости, например
написанный здесь коэффициент
и отношение
Поскольку Еще меньше будут поправки, происходящие от членов вида
если речь идет о градиентах температуры, возникающих сами собой в результате движения; в этом легко убедиться, заметив, что характерные перепады температуры
Аналогичные соображения относятся к поправочным членам в тепловом потоке Члены же, содержащие наряду с производными от температуры еще и производные от скорости, например
снова приводят к поправкам относительного порядка
В таких случаях картина гидродинамического движения газа складывается из двух областей: объемной, в которой вязкие члены в уравнениях движения вообще несущественны, и тонкого пограничного слоя, в котором скорость газа быстро убывает. Пусть, например, речь идет об обтекании газом плоской пластинки; направление обтекания выберем в качестве оси х. Толщина
где
Среди барнеттовских же членов в
Их отношение к Покажем теперь, что поправочные члены в предельных условиях на границе между газом и твердыми телами приводят к эффектам первого порядка по 1/L. Поэтому заметные явления, обусловленные разреженностью газа, имеют место именно вблизи твердых поверхностей. В неразреженных газах граничным условием на поверхности твердого тела является равенство температур газа и тела. В действительности, однако, это условие приближенно и имеет место лишь постольку, поскольку длину свободного пробега можно считать сколь угодно малой. При учете же конечности длины свободного пробега на поверхности соприкосновения твердого тела и неравномерно нагретого газа имеется некоторая разность температур; эта разность обращается в нуль, вообще говоря, лишь при полном тепловом равновесии, когда температура газа постоянна.
Рис. 1. Вблизи твердой поверхности (на небольших, но и не на слишком малых расстояниях от нее) градиент температуры газа можно считать постоянным, так что ход температуры как функции расстояния изображается прямой линией. Однако в непосредственной близости от стенки (на расстояниях Однако этот истинный ход температуры в непосредственной близости стенки, относящийся к расстояниям, сравнимым с длиной свободного пробега, несуществен при рассмотрении распределения температуры во всем объеме газа. При изучении распределения температуры около твердой стенки нас интересует по существу только прямая часть кривой на рис. 1, простирающаяся на расстояния, большие по сравнению с длиной свободного пробега. Уравнение этой прямой определяется углом ее наклона и отрезком, отсекаемым ею от оси ординат. Таким образом, нас интересует не истинный пристеночный скачок температуры, а скачок, получающийся экстраполированием температуры газа до самой стенки, считая ее градиент постоянным вблизи стенки вплоть до равного нулю расстояния (пунктирная прямая на рис. 1). Под При равном нулю градиенте температуры скачок 67 тоже исчезает. Поэтому при не слишком большйх градиентах температуры
(производная берется по направлению нормали к поверхности, направленной внутрь газа). Коэффициент g можно назвать коэффициентом температурного скачка. Если температура газа растет по направлению внутрь его объема Аналогичные явления имеют, место на границе между твердой стенкой и движущимся газом. Вместо того чтобы полностью «прилипать» к поверхности, разреженный газ сохраняет около нее некоторую конечную, хотя и малую скорость; происходит, как говорят, скольжение газа у поверхности. Аналогично формуле (14,9) имеем для скорости
где Коэффициенты g и
Самые скачок температуры и скорость скольжения являются, следовательно, величинами первого порядка по 1/L. Для вычисления коэффициентов g и Если продолжить на рис. 1 пунктирную прямую до ее пересечения с осью абсцисс, то она отсечет от этой оси отрезок длины g. Другими словами, можно сказать, что распределение температуры при наличии температурного скачка такое же, каким оно было бы при отсутствии скачка, но со стенкой, отодвинутой на расстояние g. То же самое относится к скольжению газа, причем стенка отодвигается на расстояние Разумеется, при таких заменах в решениях гидродинамических задач должны сохраняться только члены первого порядка по g или с. Поскольку учет скачков температуры или скорости эквивалентен смещению границ на расстояния порядка величины I, то вызванные этим поправки в решениях задач имеют порядок Наряду с рассмотренными поправками к граничным условиям существуют еще и другие эффекты того же порядка по ЦЬ, которые во многих случаях являются более важными, поскольку здесь возникают некоторые качественно новые явления. Один из них состоит в возникновении движения газа вблизи неравномерно нагретой твердой поверхности так называемое тепловое скольжение. Этот эффект в известном смысле аналогичен термодиффузии в смеси газов. Подобно тому как при наличии градиента температуры в газовой смеси столкновения с молекулами «чужого» газа приводят к появлению потока частиц, в данном случае поток возникает в результате столкновений с неравномерно нагретой стенкой молекул в узком (с толщиной Обозначим тангенциальную скорость, приобретаемую газом вблизи стенки в результате теплового скольжения, посредством
Коэффициент
Знак коэффициента не определяется термодинамическими требованиями; согласно опытным данным обычно Наконец, еще один эффект первого порядка заключается в появлении в движущемся газе дополнительного поверхностного (т. е. сосредоточенного в пристеночном слое толщины
(этот поток имеет размерность эрг/см•с). Коэффициенты
(ср. аналогичное выражение для возрастания энтропии, связанного с объемным тепловым потоком, — VI, § 49, IX, § 88). Во-вторых, на обтекаемую газом стенку действует сила трения, равная (будучи отнесена к единице площади)
а поделенная на Т она дает соответствующий вклад в возрастание энтропии. Таким образом,
Выберем теперь в качестве величин
Тогда сравнение (14,15) с общим выражением (9,3) показывает, что соответствующими величинами
Роль же «уравнений движения» (9,1) играют соотношения (14,12) и (14,14); записав их в виде
мы придем к искомому соотношению
|
1 |
Оглавление
|