4.3.8. КВАНТОВЫЙ ШУМ

В диапазоне оптических частот тепловой шум оказывается очень слабым. Однако в этом диапазоне при слабых сигналах существенное значение имеет "квантовый шум", вызванный дискретной природой светового излучения. Согласно квантовой теории электромагнитного поля его энергия сигнала излучается и поглошается квантами, причём энергия одного такого кванта (фотона) равна . В элементарном сигнале длительности с высокостабильной несущей частотой (когерентное одномодовое излучение) и амплитудой детерминированной может быть только средняя энергия (пропорциональная ( — среднее число фотонов на интервале Т). Конкретная же реализация элементарного сигнала имеет энергию где случайное число регистрируемых фотонов.

В современных системах оптической связи в основном используется АМ оптического несущего колебания по амплитуде или интенсивности (мощности).

Идеальная система оптической связи при изохронной передаче двоичных сообщений (1 и 0) имеет следующие характеристики:

1. Время передачи бита (тактовый интервал) постоянен и равен следовательно, скорость передачи информации

2. При передаче 1 оптическая энергия, излучаемая в виде импульсов за время передачи одного бита, где число излучённых фотонов,

— энергия одного фотона (кванта), а оптическая энергия при передаче 0 равна нулю. Оптическая энергия в месте приёма равна на тактовом интервале величине при передаче 1 и нулю при передаче 0 соответственно.

3. Вероятности передачи . В этом случае усреднённую за продолжительное время принимаемую мощность можно выразить через среднюю мощность принимаемую за время передачи бита при посылке 1. Таким образом,

Реальная система оптической связи отличается от идеальной следующим [9]:

1. Время передачи бита информации не остаётся постоянным — этот эффект называют фазовым дрожанием цифрового сигнала.

2. Излучаемая оптическая энергия не остаётся строго одной и той же. При передаче как кодовой 1, так и кодового 0 имеет место шум передатчика, приводящий к случайным изменениям амплитуды от импульса к импульсу. Кроме того, имеет место "шум лазера", обусловленный статистической природой взаимодействия между возбуждением лазера и создаваемым потоком фотонов. Флуктуации принимаемой энергии увеличиваются ещё больше из-за изменений затухания в канале связи. Кроме того, появляются флуктуации энергии на отдельных тактовых интервалах в месте приёма, обусловленные статистической природой взаимодействия потока фотонов (оптический сигнал) и создаваемого фотодетектором (обычно это фотодиод) потока электронно-дырочных пар. Условно будем говорить в этом случае о шуме фотодетектора.

3. Весьма вероятно, что при передаче 0 излучается малый, но вполне определённый уровень энергии (шум лазера), не считая шума передатчика и канала. Отношение средней энергии, принимаемой при передаче 0, к средней энергии при передаче 1 характеризуется коэффициентом Полагают, что в идеальной системе однако обычно это не так, особенно если лазерный источник излучения смещён вблизи порога генерации.

4. Конечная длительность излучаемых импульсов и дополнительная временная дисперсия (рассеяние) при их передаче по каналу приводят к тому, что в практических системах связи происходит наложение соседних посылок, т.е. проявляется межсимвольная интерференция.

Шум лазера, о котором говорилось выше, имеет квантовую природу. Вероятность появления точно фотонов на интервале на передающей стороне определяется распределением Пуассона (см. § 2.76):

Таким образом, шум лазера — это "квантовый шум", так как проявляется во флуктуациях параметров сигнала, детерминированного по классическим представлениям. Этот шум не является аддитивным, так как зависит от самого полезного сигнала. С учётом этого в приведённой формуле следует считать, что при передаче а при передаче Как указывалось выше, при передаче 0 (отсутствие возбуждения лазера) может наблюдаться определённый, хотя и малый уровень энергии, обусловленный тем, что вероятность непоявления фотонов на этом интервале где среднее число шумовых фотонов на интервале при отсутствии возбуждения лазера. По мере увеличения средней мощности излучаемого сигнала Рпер вклад квантового шума по сравнению с другими шумами тракта передачи падает.

Шум фотодетектора имеет природу, аналогичную шуму лазера, так как падающий на фотодиод стационарный световой поток генерирует электронно-дырочные пары носителей заряда как независимые случайные события. Если за отрезок времени на фотодиод падает оптическая энергия, равная в среднем то следует ожидать, что будет создано в среднем пар носителей заряда, причём [9]

где квантовая эффективность взаимодействия, показывающая среднее отношение числа рождаемых фотодетектором электронно-дырочных пар к числу падающих фотонов

Вследствие стохастической природы взаимодействия фотонов с фотодетектором истинное число пар носителей заряда, генерируемых каждым оптическим импульсом, будет флуктуировать вокруг среднего значения Вероятность того, что число созданных пар носителей заряда на интервале равно К, определяется пуассоновским распределением

Следует отметить, что в реальных оптических линиях связи помимо квантового шума существуют и другие мешающие факторы (в том числе аддитивные помехи), что приводит к необходимости увеличения мощности оптического сигнала.