4.6. Объемные силы
Широкий класс граничных задач статической теории упругости связан с учетом действия объемных сил, обусловленных либо стационарными температурными и фильтрационными градиентами, либо гравитационным потенциалом. Во всех таких задачах объемные силы
представляются в виде
где
некоторая скалярная функция, удовлетворяющая в области
дифференциальному уравнению
В случае установившихся тепловых напряжений или постоянного гравитационного потенциала
а для центробежных сил, возникающих при вращении вокруг неподвижной оси,
Интеграл от объемных сил в (4.37) в этом частном случае оказывается равным
и, так как
удовлетворяет (4.58), может быть преобразован к поверхностным интегралам по
. В [16, 17] разработан способ выполнения этих преобразований, которому мы следуем здесь.
Применяя теорему Гаусса — Остроградского к правой части (4.59), имеем
где точка x принадлежит
, а точка
принадлежит
Замечая, что
где
постоянные Ламе, можно преобразовать объемный интеграл в (4.60) следующим образом:
Напомним теперь следующее свойство функции
(это свойство легко доказать). Подставляя гармонические функции
в интегральное тождество теории потенциала (см. гл. 3)
и используя (4.58), получаем
или
Подстановка (4.64) в (4.62) приводит к
причем в последнем интеграле использовалось равенство
Применяя теорему Гаусса—Остроградского к последнему слагаемому в (4.65), имеем
где
на границе
известны из предшествующего решения (4.58). Тем самым эта задача сводится к задаче, включающей только граничную дискретизацию.
В некоторых задачах оказывается возможным подобрать простое полиномиальное решение, соответствующее полю объемных сил. Прямое интегральное представление (4.38) для этого случая можно записать в виде
где
простое полиномиальное представление поля смещений, вызванного наличием полей гравитационных, центробежных и т. п. сил. В качестве примера можно привести частное решение и
для однородного поля напряжений
и т.д., которое выражается формулой [18]