Главные центральные моменты инерции шара
одинаковы и равны
Выражение (3.28) гл. 1 для энергии ускорений
шара принимает вид
Продифференцировав обе части равенств (2.1) по времени и воспользовавшись соотношениями (2.2), получим
Выражение (2.3) для
теперь можно записать в виде
Единственная активная сила, приложенная к шару, — сила тяжести — не совершает работы при движении шара, поэтому все обобщенные силы
соответствующие псевдокоординатам я;
равны нулю.
Уравнения Аппеля
дают
т. е., согласно (2.2), величины
постоянны. Таким образом, вектор угловой скорости со во все время движения шара постоянен в неподвижной системе координат
, следовательно, в любой жестко связанной с шаром подвижной системе координат.
Так как величины
постоянны, то
следует, что величина скорости
центра шара постоянна по величине.
Рис. 30
Направление
также постоянно и перпендикулярно вектору со. Если
то шар находится в режиме чистого верчения вокруг вертикали с постоянной угловой скоростью
центр шара при этом неподвижен.
Ввиду того что вектор
постоянен в абсолютном пространстве, левая часть уравнения (1-2) равна нулю. Приравнивая нулю правую часть этого уравнения, получаем, что при движении шара нормальная реакция плоскости равна весу шара, а спла трения равна нулю. Если со
, то след точки М касания на плоскости — прямая линия, а на поверхности шара — окружность радиуса
плоскость которой перпендикулярна
и находится от центра шара на постоянном расстоянии
(рис. 30); величины
и
определяются начальными условиями. При
оба следа вырождаются в точки.
Кратко рассмотрим движение однородного шара по абсолютно шероховатой плоскости, вращающейся вокруг заданной вертикальной оси с постоянной угловой скоростью. Если последнюю обозначить через
то условия отсутствия скольжения запишутся в виде равенств
В качестве величин
примем две проекции скорости центра шара на оси
и проекцию абсолютной угловой скорости шара на вертикаль:
Если в выражении для энергии ускорений отбросить величины, не зависящие от ям то получим
Все обобщенные силы
равны нулю. Третье из уравненпй Аппеля
дает
т. е., как и в случае неподвижной опорной плоскости, угловая скорость вращения шара вокруг вертикали постоянна.
Первые два из уравнений Аппеля имеют вид
При
общее решение этих уравнений имеет вид
где
— постоянные величины, определяемые по начальным условиям.
Таким образом, при
центр шара в неподвижной системе координат движется по окружности радиуса
с центром в точке
(в частном случае, когда
центр шара покоится). Угловая скорость движения центра шара постоянна и равна
она не зависит от радиуса и массы шара, а также от начальных условий движения и полностью определяется величиной угловой скорости вращения опорной плоскости.