Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
Тензорный анализ.Рассмотрением тензорных плотностей мы полностью завершили изложение тензорной алгебры; точнее, мы описали последнюю настолько полно, насколько это нам потребуется. Теперь мы перейдем к тензорному анализу. Мы уже видели, что обыкновенные производные скалярного поля представляют собой компоненты ковариантного векторного поля. Однако в общем случае производные тензорного поля не образуют нового тензорного поля. Рассмотрим производную вектора. Производная связывает значение вектора в одной точке с его значением в другой бесконечно близкой к ней точке. При преобразовании координат векторы в обеих точках имеют различные коэфициенты преобразования, так как последние являются функциями координат. Поэтому производные коэфициентов преобразования входят в закон преобразования производных вектора. Однако существует способ получения новых тензоров в результате дифференцирования. Этот способ основан на аналогии с дифференцированием в декартовых координатах. Там мы получали производные вектора или тензора следующим образом: сначала вектор переносился в „соседнюю" точку без изменения величины своих компонент, т. е. параллельно самому себе. (Пока мы пользуемся декартовой системой координат, это понятие имеет инвариантный смысл, так как коэфициенты преобразования одинаковы в обеих точках.) Затем этот параллельно перенесенный вектор сравнивается с вектором (как функцией координат) в этой же точке. Их разность представляется как и вектором поля в этой точке преобразовывалась бы как вектор в этой же точке. Определение параллельного переноса действительна можно ввести сравнительно простым образом. При этом величина смещенного вектора зависит как от исходного вектора, так и от направления переноса. Рассмотрим сперва эвклидово пространство, в котором можно ввести декартову систему координат. В этой системе закон параллельного переноса имеет вид
где Введем теперь произвольное преобразование координат (5.46). Компоненты вектора в новой системе координат отметим штрихами. Мы имеем:
Так как
Величины
Если нельзя ввести декартову систему координат, мы, сохраняя линейную форму последнего уравнения, предположим, что при параллельном переносе бесконечно малые изменения компонент вектора являются билинейной функцией компонент вектора и компонент бесконечно малого смещения:
Коэфициенты
Уже указывалось, что Подставим (5.80) в левую часть уравнения
и заменим
Подставляя далее
Так как и
Закон преобразования для
Последний член справа может быть записан в несколько мной форме:
Первый член справа равен нулю, так как выражение в круглых скобках постоянно. (5.81), таким образом, дает:
Аналогичными рассуждениями из (5.79) получим закон Теперь можно наложить на сохраняется во всех системах координат, если она существует хотя бы в одной из них. Это, в частности, справедливо, когда исчезает в одной из систем. Далее, если и Произведем параллельный перенос двух векторов а, и
При параллельном переносе двух векторов Фактически предположение о равенстве Обобщая закон или определение „параллельного" переноса (5.78), (5.79) на тензоры, будем производить „параллельное" смещение согласно следующему правилу:
Это правило основывается на том предположении, что „параллельный перенос" произведения производится по тому же закону, и что дифференцирование произведения:
При параллельном переносе тензора Кронекера, согласно (5.84), получим:
Далее, из (5.86) и (5.85) имеем для «параллельного переноса” произведения
С другой стороны, это произведение равно а. Отсюда:
и в силу этого
В дальнейшем различительные индексы I и II будем опускать. Как уже отмечалось, два вектора являются представлениями одного и того же вектора
где
С точностью до членов высшего порядка по отношению к дифференциалам формула (5.88) должна быть справедлива для произвольных
Подставляя
или
где Далее используем условия симметрии и выпишем обращающееся в нуль выражение, три раза переставляяя индексы:
Первое уравнение вычитаем из суммы двух других. После приведения подобных членов получим уравнение:
Отсюда умножением на
Это выражение обычно называют символом Кристоффеля второго рода и обозначают знаком
Левая часть уравнения (5.89) называется символом Кристоффеля первого рода. Он обозначается знаком
В декартовых координатах оба символа Кристоффел обращаются в нуль. Понятие параллельного переноса является независимым от существования метрического тензора. Пространство, в котором определен закон параллельного переноса, назовем пространством аффинной связности, а Вернемся теперь к нашей первоначальной задаче — к образованию новых тензоров при помощи дифференцирования. Рассмотрим тензорное поле, т. е. тензор, компоненты которого являются функциями координат. Возьмем тензор в точке
а для значения параллельно перенесенного тензора найдем:
разность этих двух выражений равна
То, что это выражение является тензором, видно из метода его получения. Так как Ковариантные производные произвольного тензора получаются прибавлением к обычным производным добавочных членов. Каждому контравариантному индексу соответствует добавочный член вида
а к ковариантному индексу член вида
Это определение удовлетворяет правилу дифференциро-Бания произведения
независимо от того, будут ли некоторые из индексов у Ковариантные производные метрического тензора равны нулю, так как равно нулю выражение в скобках в (5.88а), В силу того, что ковариантное дифференцирование согласуется с законом дифференцирования произведения, можно поднимать и опускать индексы под знаком дифференцирования:
|
1 |
Оглавление
|