Главная > ИHTEГPИPУEMЫE ГAMИЛЬTOHOBЫ СИСТЕМЫ(А. В. Болсинов, А. Т. Фоменко)
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

Определение 8.11. Интегрируемая гамильтонова система называется простой на данном изоэнергетическом 3 -многообразии $Q$, если на каждом критическом уровне ее дополнительного интеграла $f$, внутри $Q$, лежит ровно одна критическая окружность функции $f$. В терминах молекулы $W$ это означает, что допустимы только три простейших типа атомов: $A, B$ и $A^{*}$. См. рис. 8.8.
Рис. 8.8
Известно (см. работу Т. З. Нгуена [138]), что произвольная гладкая невырожденная интегрируемая система может быть сделана простой путем малого гладкого возмущения в классе интегрируемых систем. Однако в реальных задачах часто присутствует некоторая симметрия, которая является причиной возникновения сложных атомов. См. [139], [154], [219].
Описанные выше возмущения, вообще говоря, меняют тип гамильтониана, что выводит нас за рамки конкретной изучаемой системы. Поэтому выше мы рассматривали общий случай, включающий в себя теорию общий случай, включающий в себя теорию сложных атомов и молекул. Тем не менее случаи простых систем встречаются довольно часто, многие описанные инварианты при этом упрощаются, и ниже мы дадим переформулировку общей теоремы классификации для этого специального случая.

Напомним, что $t$-молекула $W^{* t}$ включает в себя следующие траекторные инварианты:
1) $R$-векторы, стоящие на каждом ребре молекулы;
2) $\Lambda$-инварианты всех седловых атомов;
3) $\widetilde{\Delta} \widetilde{Z}[\widetilde{\theta}]$-инварианты, стоящие на всех радикалах молекулы.
Проанализируем специфику этих инвариантов в случае простых систем. Первый инвариант $-R$-вектор – имеет «реберную» природу, т.е. описывает поведение систем на ребре молекулы, поэтому «простота» атомов никак на него не влияет и он остается без изменения.

$\Lambda$-инвариант становится тривиальным, поскольку атом имеет лишь одну вершину, и мы можем вообще исключить $\Lambda$ из числа траекторных инвариантов.

Из тройки $(\Delta, Z,[\theta])$ только инвариант $[\theta]$ содержит в себе нетривиальную информацию, два других инварианта $\Delta$ и $Z$ равны нулю опять-таки в силу простоты атома. Проанализируем определение 8.8. В рассматриваемом случае оно сводится к следующему. Две 0 -цепи на граф-радикале $[\theta]$ и $\left[\theta^{\prime}\right]$ называются эквивалентными, если их разность является границей некоторой целочисленной 1 -цепи $q$. Это в точности означает, что суммы коэффициентов этих 0-коцепей равны между собой. Но эта сумма коэффициентов по определению является $b$-инвариантом системы на рассматриваемом радикале. Итак, в итоге довольно громоздкий $\widetilde{\Delta} \widetilde{Z}[\widetilde{\theta}]$-инвариант превратился в $b$-инвариант, который представляет собой просто целое число.

В итоге мы получаем следующую траекторную молекулу $W^{* t}$ в случае простых систем.
Определение 8.12. В случае простых систем траекторной молекулой, или короче $t$-молекулой, $W^{* t}=\left(W^{*}, R, b\right)$ мы назовем меченую молекулу $W^{*}$, снабженную дополнительно $R$-инвариантами всех ее ребер и $b$-инвариантами всех ее радикалов.

Учитывая общую теорему классификации и рассуждения, приведенные выше, мы приходим к следующему результату.
Теорема 8.3. Пусть $v$ – простая интегрируемая гамильтонова система, т.е. ее молекула $W$ на данном изоэнергетическом 3 -многообразии состоит только из атомов $A, A^{*} u B$. Тогда отвечающая этой системе $t$-молеку$л a W^{* t}=\left(W^{*}, R, b\right)$ корректно определена, т.е. не зависит от выбора допустимых координат, и является полным траекторным инвариантом интегрируемой системы. Это означает, что две интегрируемые системы рассматриваемого класса топологически траекторно эквивалентны тогда и только тогда, когда их (простые) $t$-молекулы совпадают.

Как мы видим, в этом важном частном случае траекторные инварианты сильно упростились. Отметим также, что для простых молекул вся дополнительная информация о траекториях системы содержится в функциях вращения.

Categories

1
Оглавление
email@scask.ru