Главная > Нелинейная теория упругости в машиностроительных расчетах
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
295
296
297
298
299
300
301
302
303
304
305
306
307
308
309
310
311
312
313
314
315
316
317
318
319
320
321
322
323
324
325
326
327
328
329
330
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

5.7. Учет малой сжимаемости сплошных эластомеров

Примем систему инвариантов

Рис. 5.15

Нетрудно видеть, что замены связанные с деформацией всестороннего расширения—сжатия, не изменяют инварианты Таким образом, инварианты характеризуют деформацию изменения формы (деформацию сдвига). При этом в силу очевидной связи в (5.38) три независимых инварианта. Введем упругий потенциал

Из (5.38), (3.13) находим

Отсюда для среднего нормального давления и главных значений компонент

девиатора напряжений

имеем

Приведем несколько соображений по выбору упругого потенциала (5.39). Прежде всего будем считать, что в силу малой сжимаемости материала разыскиваемый упругий потенциал близок к некоторому опорному потенциалу несжимаемого материала и переходит в него при

где А — несущественная для потенциала постоянная.

Рассмотрим деформацию всестороннего сжатия, при которой и согласно (5.41)

поскольку разыскиваемый потенциал должен удовлетворять естественным условиям симметрии:

Таким образом, где величина всестороннего сжатия, и по (5.41а)

Заменяя здесь его значениями из (5.33)-(5.35) и интегрируя, находим

где В — несущественная постоянная. При этом для закона Мурнагана

для закона умеренных давлений

и для упрощенного закона

Для всех трех вариантов

Рассмотрим условия перехода при малых деформациях отвечающего упругого закона в закон Гука (3.37). С учетом зависимостей (3.35), (5.39), (5.43), (5.38) условия (3.38) переходят в следующие:

Из соотношений (5.44), (5.45) усматривается выполнение первых двух условий. Последнее же согласно (5.42) записывается в виде

и выполняется в силу условия накладываемого на опорный потенциал несжимаемого материала Таким образом, упругий закон, удовлетворяющий условиям на потенциал и (5.44), при малых деформациях переходит в закон Гука.

1
Оглавление
email@scask.ru