Тогда, в соответствии с (64,18),
(144,3)
где 
. В дальнейшем будем пренебрегать массой электрона; тогда 
Аналогично тому, как мы поступали в § 143, запишем сечение в виде
(144,4)
где
(144,6)
и 
Заметим, что f является единственным кинематическим инвариантом рассматриваемой задачи («треххвостой» диаграммы (144,1)) и q — единственным 
-вектором, от которого может зависеть W. Поэтому с учетом требования сохранения тока тензор 
можно представить в виде
(144,7)
где 
— единственная инвариантная функция, зависящая от свойств адронного тока и определяющая сечение аннигиляции. Подставив (144,5-7) в (144,4), получим
(144,8)
Обратим внимание на то, что функция 
в точности совпадает с определенной в (104,9) функцией 
если в последней формуле понимать под токами адронные токи. Напомним также, что 
является спектральной плотностью фотонной собственно-энергетической функции 
. В рассматриваемом низшем приближении по а функция П совпадает с поляризационным оператором 
. В этом приближении, следовательно, 
является также и спектральной плотностью адронного вклада в поляризационный оператор:
(144,9)
Использовав дисперсионное соотношение (111,13) и выразив 
через 
согласно (144,8), получим формулу
выражающую адронный вклад в поляризацию вакуума через измеряемое на опыте сечение аннигиляции в адроны.
Заметим, что таким же точно способом можно было бы решить задачу об аннигиляции электрон-позитронной пары в мю-онную пару (в первом приближении по а может образоваться только одна такая пара). Аналогично результату (144,8) мы получили бы
(144,11)
где 
— спектральная плотность мюонной поляризации вакуума. Она отличается от электронной поляризации лишь заменой массы электрона 
массой мюона 
и согласно (113,8) дается выражением
Подставив его в (144,11), мы воспроизведем результат, полученный уже в задаче 8 к § 81.
и 
а 4-импульс (суммарный) совокупности образующихся адронов 
при этом 
Процесс изображается диаграммой
(144,1)
который обозначим, как это делалось в § 104, 
.
(144,2)
т. е. просуммируем по всем конечным состояниям 
.
