Действительно, в системе покоя
(как это видно из (20,1)). Поэтому условия (31,1) приводят к равенствам
где буквы со штрихом обозначают соответствующие 3-спиноры; другими словами, эти спиноры дают нуль при упрощении по индексам
а это и означает, что они симметричны по этим индексам, а потому и по всем трем индексам.
Дифференциальная связь между спинорами
устанавливается соотношениями
Симметричность левых сторон этих уравнении (по индексам
или
) обеспечивается условиями (31,1), в силу которых они обращаются в нуль при упрощении по всем индексам. В системе покоя
-спиноры и
в силу уравнений (31,2) совпадают. Исключив из уравнений (31,2)
или
найдем, что каждая из компонент спиноров
удовлетворяет уравнению второго порядка
Совокупность уравнений (31,1-2) составляет полную систему волновых уравнений для частицы со спином
Добавление спиноров
не привело бы ни
чему новому. Они строятся согласно
Уравнения частиц со спином 3/2 могут быть сформулированы также и в ином виде, в котором используются векторные аспекты свойств спиноров (W. Rarita, J. Schwinger, 1941; А. С. Давыдов, И. Е. Тамм, 1942). Паре спинорных индексов
сопоставляется один четырехмерный векторный индекс
Поэтому компонентам спинора третьего ранга
можно привести в соответствие компоненты «смешанных» величин с одним векторным и одним спинорным индексом. Аналогично, спинору
ставятся в соответствие величины
, а совокупности обоих спиноров — «векторный» биспинор, (биспинорный индекс не выписываем).
Волновое уравнение запишется тогда в виде «уравнения Дирака» для каждой из векторных компонент
с дополнительным условием
Используя выражения для матриц
в спинорном представлении и формулы связи между компонентами спинора и вектора (18,6-7), легко убедиться в том, что уравнения (31,2) содержатся в (31,4), а условие (31,5) эквивалентно условию симметричности спиноров и по индексам
или
Умножив уравнение (31,4) на получим ввиду (31,5)
или, воспользовавшись правилами коммутации матриц
Второй член снова обращается в нуль в силу (31,5), а первый дает
Легко видеть, что это условие, автоматически следующее из
эквивалентно условиям (31,1).
Наконец, еще один способ формулировки волнового уравнения состоит во введении величин
с тремя биспинорными индексами, по которым
симметричны (V. Bargmann, Е. P. Wigner, 1948). Совокупность этих величин эквивалентна совокупности компонент всех четырех спиноров
Волновое уравнение записывается в виде системы «уравнений Дирака»
Легко видеть, что эти уравнения уже приводят к нужному числу (четыре) независимых компонент и постановка дополнительных условий не требуется. Действительно, в системе покоя (31,8) сводятся к равенствам
в силу которых обращаются в нуль (в стандартном представлении
все компоненты
сводятся к компонентам 3-спинора третьего ранга.
Изложенные результаты очевидным образом обобщаются для частиц с любым полуцелым спином s. При описании уравнениями вида (31,4-5) волновая функция будет симметричным 4-тензором ранга
с одним биспинорным индексом. При описании же уравнениями вида (31,8) волновая функция будет иметь
биспинорных индексов, по которым она симметрична.