13.10. ДВА ВАЖНЫХ ЧАСТНЫХ РЕШЕНИЯ УРАВНЕНИЯ ИМПУЛЬСОВ ДЛЯ ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ НА ПЛАСТИНЕ
Интегральное соотношение импульсов на проницаемой поверхности имеет вид
(13.10.1)
т. е. в нем появляется величина относительного потока массы через поверхность стенки.
При 
уравнению импульсов можно придать форму
(13.10.2)
Два канонических случая определяются условиями 
.
Далее будем полагать, что пограничный слой данного режима (ламинарный, или турбулентный) развивается так, что на передней кромке 
. Закон трения в заданном интервале чисел Re аппроксимируется обычными степенными формулами:
Здесь
Кроме того, введем обозначения:
(13.10.4)
Величина 
представляет собой отношение действительного коэффициента трения при данном значении 
к коэффициенту трения на непроницаемой поверхности при том же 
Величина b построена по значению коэффициента трения на непроницаемой пластине при данном значении 
.
При 
и 
, и интеграл уравнения (13.10.2) при условии 
имеет вид
(13.10.5)
отсюда следует, что при 
(13.10.6)
При 
, а при 
. При ламинарном пограничном слое 
и
Используя формулу (13.6.3), можем записать:
При турбулентном пограничном слое в области закона распределения скоростей по степени 
и
а рассматриваемое течение существует в области значений параметров вдува:
(13.10.10)
При условиях 
интеграл уравнения (13.10.2) имеет вид
Здесь 
.
Разлагая логарифм из этой формулы в ряд и ограничиваясь первыми пять» членами разложения, получаем
Соответственно
Область существования такого течения
Из этих формул следует, что при 
, т. е.
(13.10.15)
Этот результат справедлив и для ламинарного пограничного слоя.
