или
(10.5.1)
Определяя порядок отношения 
по формуле (10.4.7), находим, что уже при 
в уравнении (10.5.1) можно пренебречь членами, содержащими 
в степенях, больших единицы. Интегрируя уравнение (10.5.1) при этом условии, получаем
(10.5.2)
При 
, чему соответствует значение толщины теплового слоя
(10.5.3)
Сопоставление последней формулы с первой формулой (10.3.8) показывает, что при 
(10.5.4)
Ниже приведено сопоставление значений величин 
, рассчитанных при помощи формул (10.4.7) и (10.5.4):
Как видно, для области чисел 
, характерных для жидких металлов, практически можно пользоваться любым из этих приближений.
Выбирая более простое расчетное выражение, после подстановки значения 
из формул (10.4.7) в (10.5.4) и осреднения по длине пластины получаем
(10.5.5)
(10.5.6)
Таким образом, в области 
увеличение числа Прандтля несколько снижает интенсивность теплоотдачи по сравнению с решением для потенциального обтекания 
. Объясняется это тем, что при 
в данном решении учитывается деформация профиля скорости в непосредственной окрестности стенки.
, т. е. тепловой пограничный слой проникает в область гидродинамически невозмущенного потока. Если свободная турбулентность этого потока мала, то профиль температур (10.4.1) можно сохранить и в данном случае, причем интеграл (9.5.5), определяющий величину 
, распадается на две области — область 
, в которой скорость течения меняется от 0 до 
и область у 
, в которой скорость течения равна скорости невозмущенного потока. Отсюда
