§ 48. Подъёмная сила тонкого крыла
Задача о вычислении подъемной силы крыла сводится по теореме Жуковского к задаче о вычислении циркуляции Г. Эта задача может быть решена в общем виде для хорошо обтекаемого тонкого крыла бесконечного размаха, с постоянным вдоль размаха профилем сечения (излагаемый ниже метод решения принадлежит М. В. Келдышу и Л. И. Седову, 1939).
Рис. 37
Пусть 
— уравнения нижней и верхней частей контура сечения (рис. 37). Мы предполагаем, что этот профиль тонкий, слабо изогнутый и наклонен к направлению обтекания (оси 
) под малым углом атаки; другими словами, малы как сами 
так и производные 
т. е. нормаль к контуру направлена везде почти параллельно оси у.
Контур L можно заменить окружностью С бесконечно большого радиуса и обходимым по часовой стрелке контуром С; последний может быть стянут к дважды пробегаемому отрезку (0, а). Интеграл по С обращается в нуль, так как 
исчезает на бесконечности. Интеграл же. по С дает следующее выражение:
Рис. 38
При этом мы воспользовались предельными значениями (48,4) мнимой части 
на отрезке (0, а) и тем, что согласно условиям симметрии (48,3) вещественная часть 
на этом отрезке не испытывает скачка.
Для нахождения же функции 
надо применить формулу Коши не к самой этой функции, а к произведению 
где 
причем при 
корень берется со знаком плюс. На отрезке (0, а) вещественной оси функция 
чисто мнимая и имеет разрыв:
Ввиду этих свойств функции 
ясно, что мнимая часть произведения 
будет иметь на отрезке (0, а) разрыв, а вещественная часть будет непрерывна, подобно тому как это имеет место у функции 
Поэтому в точности аналогично выводу формулы (48,5) получим:
Собирая полученные выражения, найдем окончательно следующую формулу, определяющую распределение скоростей вокруг тонкого крыла:
Вблизи закругленной передней кромки (т. е. при 
) это выражение, вообще говоря, обращается в бесконечность, что связано с непригодностью в этой области рассматриваемого приближения. Вблизи же задней заостренной кромки (т. е. при 
) первый член в (48,6) конечен; второй же член хотя, вообще говоря, и обращается в бесконечность, но лишь логарифмическим образом. Эта логарифмическая особенность связана с характером принятого здесь приближения и исчезает при более точном рассмотрении; никакой же степенной расходимости, в согласии с условием Чаплыгина, на задней кромке не оказывается. Выполнение этого условия достигнуто соответствующим выбором использованной выше функции 
Формула (48,6) позволяет определить циркуляцию скорости Г вокруг профиля крыла. Согласно общему правилу (см. § 10) Г определяется вычетом функции 
относительно точки 
являющейся ее простым полюсом. Искомый вычет легко определить как коэффициент при 
в разложении функции 
по степеням 
вблизи бесконечно удаленной точки:
причем для Г получается простая формула
Отметим, что сюда входит только сумма функций 
Можно сказать, что подъемная сила не изменится, если заменить тонкое крыло изогнутой пластинкой, форма которой задается функцией 
Так, например, для крыла в виде плоской пластинки бесконечного размаха, наклоненной под малым углом атаки а, имеем 
и формула (48,7) дает 
Коэффициент подъемной силы такого крыла равен
при 
. В силу сделанных предположений можно потребовать его выполнения не при 
а при 
Тогда на отрезке оси абсцисс от 
до 
должно быть:
§ 10), представляющую собой аналитическую функцию переменной 
В данном случае на отрезке (0, а) оси абсцисс эта функция должна удовлетворять условию
в виде суммы 
двух распределений, обладающих следующими свойствами симметрии:
и 
в отдельности) не противоречат уравнениям непрерывности и потенциальности, и ввиду линейности задачи эти распределения можно искать независимо друг от друга.
также и комплексная скорость, причем граничные условия на отрезке (0, а) для обоих членов суммы гласят:
может быть определена с помощью формулы Коши:
по окружности L малого радиуса с центром в точке 
(рис. 38).
