Главная > Спиноры и пространство-время, Т.1
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
295
296
297
298
299
300
301
302
303
304
305
306
307
308
309
310
311
312
313
314
315
316
317
318
319
320
321
322
323
324
325
326
327
328
329
330
331
332
333
334
335
336
337
338
339
340
341
342
343
344
345
346
347
348
349
350
351
352
353
354
355
356
357
358
359
360
361
362
363
364
365
366
367
368
369
370
371
372
373
374
375
376
377
378
379
380
381
382
383
384
385
386
387
388
389
390
391
392
393
394
395
396
397
398
399
400
401
402
403
404
405
406
407
408
409
410
411
412
413
414
415
416
417
418
419
420
421
422
423
424
425
426
427
428
429
430
431
432
433
434
435
436
437
438
439
440
441
442
443
444
445
446
447
448
449
450
451
452
453
454
455
456
457
458
459
460
461
462
463
464
465
466
467
468
469
470
471
472
473
474
475
476
477
478
479
480
481
482
483
484
485
486
487
488
489
490
491
492
493
494
495
496
497
498
499
500
501
502
503
504
505
506
507
508
509
510
511
512
513
514
515
516
517
518
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

Модифицированные уравнения

Перепишем уравнения (4.11.12) для спиновых коэффициентов, пользуясь операторами (4.11.15). В результате спиновые коэффициенты исключаются из уравнений, поскольку входят в определение модифицированных дифференциальных операторов. Из уравнений (4.11.12а) — (4.11.12е) мы получаем соответственно

Используя операцию «штрих», мы получаем из этих уравнений, еще шесть уравнений, эквивалентных уравнениям (4.11.12а) —

Остальные уравнения (4.11.12) содержат производные от спиновых коэффициентов, которые не являются взвешенными величинами. Следовательно, в нашем формализме они не могут быть записаны в виде, аналогичном (4.12.32). Вместо этого их следует рассматривать как уравнения для коммутаторов дифференциальных операторов . Считая, что коммутаторы действуют на получаем

Остальные коммутаторы получаются из (4.12.34) путем операции комплексного сопряжения, операции «штрих» или обеих названных операций. Отметим, что тип скаляра явно входит в правую часть этих уравнений. Поэтому при вычислении действия указанных операций следует быть осторожным, учитывая, что тип скаляра не совпадает с типом скаляра При действии операции «штрих» тип переходит в так что принимает значение — значение при сопряжении тип переходит в (если считать, что и т. д. — действительные числа), так что переходит в и наоборот; при действии обеих операций тип переходит в принимает значение — значение

Рассмотренные уравнения для коммутаторов — это случай, когда модифицированный формализм приводит к более сложным соотношениям, чем первоначальный формализм спиновых коэффициентов. Такова, по-видимому, плата за существенные формальные упрощения в остальных уравнениях. Следует, однако, помнить, что коммутаторы несут информацию, проистекающую из двух разных мест в формализме спиновых коэффициентов. Кроме того, мы имеем преимущество геометрического истолкования коммутаторов в модифицированном формализме: дополнительные слагаемые, которые возникают при или иногда можно интерпретировать, связывая их с кривизной подмногообразий в пространстве-времени. В случае коммутатора (4.12.35) мы увидим это явно в формуле (4.14.20) ниже.

Полные тождества Бианки (4.10.6) выглядят достаточно

сложно в формализме спиновых коэффициентов, но замечательно упрощаются в модифицированном формализме, и мы приводим только эту форму их записи. Для получения требуемых уравнений достаточно взять компоненты тензора (4.10.6) и использовать формулу (4.12.27). Получаем

а также уравнения, получающиеся отсюда с помощью операции (4.5.17). Уравнения (4.12.40) и (4.12.41) эквивалентны свернутым тождествам Бианкн (4.10.8). [Вообще говоря, уравнения вида (4.12.40) и (4.12.41) выражают «закон сохранения» для произвольного симметричного тензора с двумя индексами. Если пространство-время описывается вакуумными уравнениями Эйнштейна, то П и все Ф в уравнениях (4.12.32) — (4.12.35) равны нулю; и наоборот, эти уравнения с П и Ф, равными нулю, характеризуют вакуумные решения уравнения Эйнштейна и могут использоваться для нахождения таких решений. Тождества Бианки (4.12.36) — (4.12.39) в этом случае замечательно упрощаются; в частности, уравнения (4.12.40) и (4.12.41) удовлетворяются тождественно. Уравнения (4.12.36) — (4.12.39) в этом случае замечательно упрощаются; в частности, уравнения (4.12.40) и (4.12.41) удовлетворяются тождественно. Уравнения (4.12.36) — (4.12.39) при будут частным случаем уравнения (4.10.9) — полевого уравнения для частицы с нулевой массой покоя [см. формулу (5.7.2) ниже]:

где самом деле, полагая

мы получаем в силу формул (4.12.27)

а также их штрихованные варианты. [Множитель в определении величин здесь не играет роли ввиду равенств (4.12.23).] Как мы увидим в гл. 5, § 1, уравнения Максвелла в пустом пространстве также являются частным случаем уравнения (4.12.42), а следовательно, могут быть записаны в форме (4.12.44) при Определенный интерес представляет запись конформно-инвариантного волнового уравнения (гл. 6, § 8) в модифицированном формализме спиновых коэффициентов, которая получается из соотношения

и твисторного уравнения (гл. 6, § 1)

Формализм спиновых коэффициентов допускает дополнительную симметрию, которая впервые была обнаружена Саксом [162, 163]. Рассмотрим операцию, обозначаемую символом «звездочка»:

так что

Эта операция не изменяет

и соответственно соотношения ортогональности для тетрады (4.5.20). Очевидно, что операция не коммутирует с комплексным сопряжением. Однако в случае действительных и мы имеем

где скаляр типа . Если скаляр типа то скаляр типа

Из формул (4.5.21), (4.12.20), 4.11.6), (4.11.7) и (4.11.8) соответственно получаем

Операция «звездочка» переводит уравнения в нашем списке (4.12.32) друг в друга, то же происходит с уравнениями (4.12.36) также с уравнениями для коммутаторов (4.12.33) — (4.12.35). Эту операцию совместно с операцией «штрих» можно использовать для упрощения процедуры получения уравнений, а также для проверки уравнений, полученных другим способом.

1
Оглавление
email@scask.ru