После перехода к пределу полюс снова возвращается на вещественную ось, но мы знаем теперь, что путь интегрирования должен обходить полюс снизу:
Временной множитель в (43,3) показывает, что эта функция относится, как и следовало, к той же энергии что и начальная невозмущенная функция. Другими словами, функция
удовлетворяет уравнению Шредингера
В связи с этим естественно, что это выражение в точности соответствует формуле (38,8) 1).
Произведенные выше вычисления соответствуют первому приближению теории возмущений. Нетрудно вычислить и второе приближение. Для этого надо вывести формулу следующего приближения для , что легко сделать, воспользовавшись методом § 38 (зная теперь способ, которым должны браться «расходящиеся» интегралы). Простое вычисление приводит к формуле
Сравнивая это выражение с формулой (43,3), мы можем написать соответствующую формулу для вероятности (точнее, для числа переходов) непосредственно по аналогии с (43,1);
Может оказаться, что матричный элемент для рассматриваемого перехода обращается в нуль. Тогда эффект первого приближения вообще отсутствует и выражение (43,6) сводится к
при применениях этой формулы точка не является обычно полюсом подынтегрального выражения; тогда способ интегрирования по вообще не существен и его можно производить непосредственно вдоль вещественной оси).
О состояниях для которых отличны от нуля, часто говорят, как о промежуточных для перехода Наглядно можно сказать, что этот переход осуществляется как бы в два этапа: и (разумеется, однако, такому описанию не следует придавать буквального смысла). Может оказаться, что переход возможен не через одно, а лишь через несколько последовательных промежуточных состояний. Формула (43,7) непосредственно обобщается на такие случаи. Так, если необходимы два промежуточных состояния, то
Наконец, для уяснения математического смысла интегралов взятых по пути вида (43,4), укажем формулу
где интегрирование производится по отрезку вещественной оси, включающему в себя точку Действительно, производя обход полюса по полуокружности (радиуса ), найдем, что весь интеграл равен сумме интегралов по вещественной оси от нижнего предела до и от а до верхнего предела и (умноженного на ) вычета подынтегрального выражения в полюсе. В пределе интегралы по вещественной оси складываются в интеграл по всему отрезку, понимаемый в смысле главного значения (что и отмечено перечеркнутым знаком интегрирования), и мы приходим к (43,9). Эту формулу записывают также и в символическом виде
символ Р означает, что при интегрировании функции должно быть взято главное значение интеграла.