Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 121. Сверхтонкая структура атомных уровнейДругим атомным эффектом, связанным со специфическими свойствами ядра, является расщепление атомных уровней энергии в результате взаимодействия электронов со спином ядра — Спин ядра будем обозначать в этом параграфе (в соответствии с тем, как это принято в атомной спектроскопии) посредством i, сохранив обозначение J для полного момента электронной оболочки атома. Полный момент атома (вместе с ядром) обозначим как По общим правилам сложения моментов квантовое число F принимает значения
так что каждый уровень с заданным J расщепляется на Поскольку средние расстояния Магнитный момент ядра имеет порядок величины
Квадрупольный момент ядра
Сравнивая (121,2) и (121,3), мы видим, что магнитное взаимодействие (а потому и вызываемое им расщепление уровней) Оператор магнитного взаимодействия электронов с ядром имеет вид
(аналогично спин-орбитальному взаимодействию электронов
Оператор же квадрупольного взаимодействия электронов с ядром составляется из оператора т. е. имеет вид
здесь учтено, что
Эффект магнитного сверхтонкого расщепления в особенности заметен для уровней, связанных с внешним электроном, находящимся в Вычислим сверхтонкое расщепление для атома, содержащего один внешний Будем искать оператор взаимодействия электрона с ядром как оператор энергии —
где j — оператор плотности тока, создаваемого движущимся электронным спином, а
(
Окончательно для оператора взаимодействия имеем
Если полный момент атома
Поскольку значение Задачи1. Вычислить сверхтонкое расщепление (связанное с магнитным взаимодействием) для атома, содержащего сверх замкнутых оболочек один электрон с орбитальным моментом I (Е. Fermi, 1930). Решение. Векторный потенциал и напряженность магнитного поля, создаваемого магнитным моментом ядра равны
После усреднения по состоянию с заданным значением
Среднее значение было вычислено в задаче к § 29. Воспользовавшись им и переходя к собственным значениям, получим
откуда после простого вычисления окончательно находим
где 2. Определить зеемановское расщепление компонент сверхтонкой структуры атомного уровня (S. A. Goudsmit, R. F. Bacher, 1930). Решение. В формуле (113,4) (мы предполагаем поле настолько слабым, что вызываемое им расщепление мало по сравнению с интервалами сверхтонкой структуры) усреднение должно теперь производиться не только по электронному состоянию, но и по направлениям ядерного спина. В результате первого усреднения получается
Таким образом, окончательно получаем
|
1 |
Оглавление
|