Точное решение уравнения Шредингера для этой задачи было найдено в § 24, и связь между коэффициентами в (47,1) и (47,2) может быть найдена сравнением с асимптотическими выражениями (24,5) и (24,6) указанного точного решения по обе стороны от точки поворота. При этом надо заметить, что из (47,3) следует так что интеграл
совпадает с выражением в аргументе или в (24,5) или (24,6). В этих рассуждениях существенно, что область применимости разложения (47,3) и область квазиклассичности частично перекрываются: если движение квазиклассично почти во всей области поля (что и предполагается), то существуют значения настолько малые, что допустимо разложение (47,3), и в то же время настолько большие, что удовлетворяется условие квазиклассичности и применимы асимптотики (24,5), (24,6).
Методически более поучителен, однако, другой способ, позволяющий вообще избежать необходимости прибегать к точному решению. Для этого надо рассматривать формально функцию комплексного переменного х и произвести переход от положительных к отрицательным х — а по пути, целиком расположенному вдали от точки так что на всем этом пути формально удовлетворяется условие квазиклассичности (А. Zwaan, 1929). При этом снова рассматриваем такие значения для которых в то, же время допустимо разложение (47,3), так что волновая функция (47,1) принимает вид
Проследим сначала за изменением, этой функции при обходе вокруг точки справа налево по полуокружности (радиуса р) в верхней полуплоскости комплексного На этой полуокружности
причем фаза меняется от 0 до .
При этом экспоненциальный множитель в (47,4) сначала (при ) возрастает по модулю, а затем падает по модулю до 1. В конце перехода показатель экспоненты становится чисто мнимым, равным
В предэкспоненциальном же множителе в (47,4) в результате обхода
Таким образом, вся функция (47,4) переходит во второй член в (47,2) с коэффициентом
Тот факт, что путем обхода через верхнюю полуплоскость оказалось возможным определить лишь коэффициент в (47,2), имеет простое объяснение. Если проследить за изменением функции (47,2) при обходе по той же полуокружности в обратном направлении (слева направо), то мы увидим, что в начале обхода первый член быстро становится экспоненциально малым по сравнению со вторым. Но квазиклассическое приближение не дает возможности заметить экспоненциально малые члены в «на фоне» большого основного члена, что и является причиной «потери» первого члена в (47,2) при произведенном обходе.
Для определения же коэффициента надо произвести обход справа налево по полуокружности , в нижней полуплоскости комплексного Аналогичным образом найдем, что при этом функция (47,4) переходит в первый член в (47,2) с коэффициентом
Таким образом, волновой функции (47,1) при соответствует при функция
Полученное правило соответствия можно записать в виде, не зависящем от того, с какой именно стороны от точки поворота лежит классически недоступная область
(Н. A. Kramers, 1926).