Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 15. ИмпульсРассмотрим замкнутую систему частиц, не находящуюся Достаточно потребовать выполнения этого условия для произвольного бесконечно малого смещения; тогда оно будет выполняться и для всякого конечного смещения. Бесконечно малое параллельное смещение на расстояние означает преобразование, при котором радиусы-векторы
(
есть оператор бесконечно малого переноса, переводящий функцию Утверждение, что некоторое преобразование не меняет гамильтониана, означает, что если произвести это преобразование над функцией
т. е. гамильтониан должен быть коммутативен с оператором О. В данном случае оператором О является оператор бесконечно малого переноса. Поскольку единичный оператор (оператор умножения на 1) коммутативен, конечно, со всяким вообще оператором, а постоянный множитель
Как мы уже знаем, коммутативность некоторого оператора (не содержащего времени явно) с гамильтонианом означает, что соответствующая этому оператору физическая величина сохраняется. Величина, сохранение которой для замкнутой системы следует из свойства однородности пространства, есть импульс системы (ср. I, § 7). Таким образом соотношение (15,1) выражает собой закон сохранения импульса в квантовой механике; оператор Коэффициент пропорциональности между оператором импульса
или в компонентах:
Действительно, воспользовавшись предельным выражением волновой функции (6,1), имеем
т. е. в классическом приближении действие оператора Легко убедиться в том, что оператор (15,2), как и следовало, эрмитов. Действительно, для произвольных функций
что и является условием эрмитовости оператора. Поскольку результат дифференцирования функций по двум различным переменным не зависит от порядка дифференцирования, то ясно, что операторы трех компонент импульса коммутативны:
Это значит, что все три компоненты импульса частицы могут одновременно иметь определенные значения. Найдем собственные функции и собственные значения операторов импульса. Они определяются векторным уравнением
Его решения имеют вид
Одновременное задание всех трех компонент импульса полностью определяет, как мы видим, Еолновую функцию частицы. Другими словами, величины Согласно правилу нормировки собственных функций непрерывного спектра (5,4) интеграл По причинам, которые станут ясными из дальнейших применений, более естественна, однако, нормировка собственных функций импульса частицы на
или, что то же,
(поскольку каждый из трех множителей, на которые распадается трехмерная
Из нее очевидно, что для нормировки, согласно (15,6), в функциях (15,5) надо положить
Разложение произвольной волновой функции
(
Функцию
— вероятность импульсу иметь значения в интервале Подобно тому как оператор
С другой стороны, это же среднее значение определяется по волновой функции
Подставив
С помощью этого выражения и учитывая (15,10), находим
Сравнив с (15,11), мы видим, что оператор радиуса-вектора в импульсном представлении
Оператор же импульса в этом представлении сводится к умножению на Наконец, выведем формулу, выражающую через
Разлагая функцию
или, введя оператор
Выражение, стоящее в квадратных скобках, представляет собой оператор
Это и есть искомый оператор конечного смещения.
|
1 |
Оглавление
|