ГЛАВА 9. Динамические дифракционные эффекты

9.1. Полосы равной толщины и кривые качания при дифракции электронов

9.1.1. Формулы интенсивности

Мы видели в гл. 8, что, когда применимо обычное малоугловое приближение для дифракции электронов высоких энергий, интенсивности прошедшего и дифрагированного пучков от плоскопараллельной пластинки кристалла могут быть записаны в простой форме, в частности для случая без поглощения и для центросимметричных кристаллов

где при этих специальных условиях здесь мера отклонения от угла Брэгга. Если падающий пучок находится точно при угле Брэгга, т. е. то

Это хорошо известное маятниковое решение Эвальда. Падающий и дифрагированный пучки обмениваются энергиями почти так же, как связанные маятники. Связь в этом случае обеспечивается рассеянием одного пучка в другой пропорционально