2.3.11. Конечный цуг волн
Обращение первой формулы в разд. 2.3.9 дает
Если волновой цуг, описанный функцией косинуса, ограничим определенной длиной путем умножения на функцию щели шириной В, то
Использование теоремы умножения дает
Таким образом, распределение амплитуды в обратном пространстве будет описываться суммой двух функций, имеющих форму 
и расположенных на оси и на расстояниях и 
от начала координат (фиг. 2.5). Если В намного превышает период цуга 21 А, то оба пика функции 
будут более узкими, чем разделяющее их расстояние, и они не будут заметно перекрываться. Тогда распределение интенсивности 
будет очень близко к выражению
Такое приближение оказывается полезным для многих целей, однако его нельзя использовать в случае, если длина волнового цуга В лишь в несколько раз превышает длину волны.
Фиг. 2.5. Цуг волн, ограниченный умножением на функцию щели, и его фурье-преобразование; уравнение (2.48).
