4.1.4. Дисперсионные поправки

Предположение, на котором базируется уравнение (4.1) и все последующие выводы на его основе, состоит в том что частота падающего излучения намного больше частоты, соответствующей любой энергии возбуждения данного атома. Совершенно очевидно, что это не соответствует условиям, при которых край полосы поглощения атома близок к частоте падающего рентгеновского излучения. При наличии поглощения показатель преломления так же, как и амплитуда атомного рассеяния, становится комплексной величиной. В этом случае, как это определяется выражением (4.5), к величине добавляются мнимая и незначительная действительная части, так что можно записать

С изменением длины волны изменяются приблизительно так, как это показано на фиг. 4.2, со скачком в точке Як; соответствующей длине волны края поглощения К-полосы атома.

Фиг. 4.2. Изменение величины действительной и мнимой компонент «аномального рассеяния» амплитуды атомного рассеяния рентгеновских лучей в зависимости от длины волны. Край К-полосы поглощения атомов соответствует величине длины волны

Поскольку возникают из-за возбуждения электронов внутренних электронных оболочек, их можно рассматривать как фурье-преобразования электронной плотности, отвечающей более высоким энергетическим уровням. Таким образом, с увеличением рассеивающего угла и будут спадать значительно медленнее, чем которая дается фурье-преобразованием общего распределения электронов атома.