5.5.5. Атом водорода

При рассмотрении квантовых процессов возбуждения рассеивающего объекта требуется значительная осторожность, и простые классические рассмотрения, использовавшиеся ранее, оказываются не всегда применимы [382]. Однако прямое использование вышеизложенной теории дает адекватное рассмотрение в одном случае — при рассеянии рентгеновских лучей атомом водорода, т.е. электроном атома водорода. Для этого электрона является дельта-функцией в начале координат, поскольку все мгновенные картины показывают единственную точку, один электрон. Тогда полное рассеяние (в квадратных электронных единицах) дается выражением

Для упругого рассеяния рассматриваем

где усредненное во времени распределение положения электрона, или функции электронной плотности для электрона атома водорода. В обратном пространстве

Неупругое (комптоновское) рассеяние дается тогда разностью между полным и упругим рассеянием как

в соответствии с полученным нами результатом в уравнении (4.7).

Использование рассмотренного формализма для случая рассеяния нейтронов фононами будет дано в гл. 12.