4.2.4. Поляризационные эффекты.
Перейдем теперь к рассмотрению зависимости сечения от поляризаций частиц в начальном и конечном состояниях. Согласно общим правилам для этого нужно возвести в квадрат матричный элемент (4.2.3), заменив в нем билинейные относительно амплитуд частиц величины соответствующими матрицами плотности:
(4.2.26)
где 
— матрицы плотности электрона и фотона в начальных состояниях (они определяются формулами (1.1.40) и (2.4.21)), 
— матрицы плотности конечных состояний электрона и фотона; наконец,
(а 
пространственноподобные единичные 
-векторы, ортогональные 
— такие же векторы, ортогональные кг; мы их выберем в виде трехмерных векторов
Так как матрицу 
можио выразить через вектор поляризации электрона в его системе покоя 
, а матрицу 
— через параметры Стокса фотона (см. (1.1.40), (2.4.21)), то дифференциальное сечение 
является функцией от 
Из выражения (4.2.26) легко видеть, что зависимость 
от каждого из параметров 
и g линейна. Поэтому можно установить общую структуру выражения для 
(Здесь выписаны только члены, зависящие от одного и двух поляризационных параметров, и один из членов, содержащих три параметра.)
Приведем значения коэффициентов, входящих в (4.2.27), для случая рассеяния на покоящемся электроне [5 — 7]:
(4.2.28)
