Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 122. Плоская бегущая волна конечной амплитуды (точное решение)Приведем точное решение задачи о плоской бегущей волне конечной амплитуды. В отличие от линеаризованной задачи, профиль волны конечной амплитуды изменяется при распространении. Поэтому для такой волны неприменимо понятие скорости волны, в котором профиль волны считается перемещающимся как твердое тело. Оказывается, однако, что каждая точка профиля бегущей плоской волны, т. е. место с определенным значением звукового давления, перемещается при распространении волны с постоянной скоростью; при этом скорость различна для разных значений давления — тем больше, чем больше давление. Найдем, какова эта скорость для разных значений давления; тогда сможем найти, как меняется профиль волны по мере распространения. Пусть в данный момент форма профиля волны конечной амплитуды задана. Будем рассматривать каждый участок профиля как малое возмущение, наложенное на среду, находящуюся при некотором звуковом давлении На данном участке скорость малых возмущений относительно среды равна от давления в данном месте. Покажем, что в бегущей волне скорость частиц также зависит только от давления. В самом деле, рассмотрим малое возмущение в виде бегущей волны, наложенное на бегущую в ту же сторону волну конечной амплитуды. Давление
Таким образом, бегущую волну конечной амплитуды можно записать в виде
где
Конкретная зависимость
где
откуда
где Скорость мадах возмущений оказалась зависящей Г от уже имеющегося давления, что на первый взгляд противоречит результату § 14 о независимости скорости звука от давления газа, Дело в том, что в § 14 газ рассматривался при разном давлении, но при одной и той же температуре. Здесь же, в волне, газ оказывается сжатым адиабатически и его температура, а вместе с тем и скорость малых возмущений растет с давлением. Выполним в интеграле (122.1) замену переменной интегрирования, принимая за новую переменную скорость малого возмущения с. Из (122.3) имеем:
Подставляя в (122.1), найдем
откуда
Таким образом, профиль волны конечной амплитуды в идеальном газе изменяетсяпри распространении волны по закону
Зная зависимость В действительности, конечно, неоднозначности не получается; образуется скачок давления на переднем фронте. Начиная с этого момента обычные уравнения гидродинамики идеальной жидкости делаются неприменимыми: необходимо учитывать поглощение, особенно большое вблизи фронта ввиду больших градиентов скорости и температуры. При больших числах Маха и этого оказывается недостаточно и приходится переходить к молекулярнокинетическим представлениям. В газе ширина области скачка, где неприменимы уравнения гидродинамики, оказывается для больших чисел Маха по порядку величины равной длине свободного пробега молекул. Скачок вызывает большое поглощение акустической энергии, приводящее к быстрому затуханию волны после образования скачка.
Рис. 122.1. Последовательные «моментальные фотографии» профиля волны, бегущей вправо. Форма в невозможна: еще до ее наступления в месте, где возникла бы двухзначность давления, образуется вертикальный фронт, что соответствует скачку давления — разрыву непрерывности давления. Выражение (122.2) можно представить в виде
где при
(частные производные будем обозначать в этой главе соответственными индексами). Волна конечной амплитуды оказывается в этом приближении представленной в виде суммы двух членов: волны малой амплитуды
Этот добавочный член называют поэтому квадратичной поправкой к члену первого порядка — решению этапе распространения волны: рост векового члена приведет к тому, что выбранное приближение станет с течением времени неприменимым. Квадратичную добавку удобно переписать иначе. Для малых чисел Маха приближенно
Следовательно, с принятой степенью точности
Нуль в индексе при производных означает, что производные берутся в точке
|
1 |
Оглавление
|