Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 71. Волноводы с идеальными стенкамиСвойства нормальных волн проиллюстрируем на примере волноводов с идеальными стенками. Пусть обе стенки абсолютно жесткие. Условие абсолютной жесткости стенок — это требование обращения в нуль z-компоненты скорости частиц на стенках. Согласно формуле (70.9) для того, чтобы условие было выполнено на нижней стенке, должно быть
где
(для определенности выбираем волны, бегущие вправо). Компоненты скорости частиц выражаются формулами
Целое число
Рис. 71.1. а) Распределение давлений и б) распределение На рис. 71.1 слева показано распределение давления для нескольких первых номеров нормальных волн; одновременно эти графики дают в некотором масштабе распределение х-компоненты скорости частиц; справа дано распределение z-компоненты скорости. По высоте волновода укладывается целое число полуволн, равное номеру нормальной волны. Так как величина В волноводе абсолютно жесткими стенками существует нулевая нормальная волна вида неограниченной среде. Она не типична для волноводов: она, в частности, не имеет дисперсии. Для всех номеров, не равных нулю, распространение типично волноводное.
Рис. 71.2. Дисперсионные кривые фазовых и групповых скоростей в волноводе с жесткими стенками. Горизонтальная прямая - «дисперсионная кривая» для нулевой нормальной волны (фазовая и групповая скорости постоянны и равны скорости звука в неограниченной среде.) Дисперсионное уравнение для волновода с жесткими стенками можно записать в виде
Фазовая скорость равна
Так как
За исключением волны нулевого номера, фазовые скорости всех нормальных волн выше скорости звука в среде, а групповые — ниже этой скорости. При увеличении частоты фазовая скорость монотонно убывает, стремясь к с асимптотически сверху, а групповая — растет, стремясь к с снизу. При критической частоте фазовая скорость данной нормальной волны равна бесконечности, а групповая — нулю. Для данной частоты фазовая скорость тем выше (а групповая тем ниже), чем выше номер нормальной волны. Для неоднородных нормальных волн показатель экспоненты затухания тем больше, чем выше номер волны. На рис. 71.2 дан график частотной зависимости фазовых и групповых скоростей нескольких нормальных волн первых номеров. В качестве аргумента взята удобная при изучении волноводов безразмерная величина Набор критических частот в волноводе с жесткими стенками совпадает с набором собственных частот в трубе длиной Если волновод оказался запертым для какого-либо номера, то он будет заперт и для всех волн высших номеров. Для нулевой нормальной волны критической частоты нет (условно, для общности, можно считать, что критическая частота есть, но равна нулю): для нее волновод не запирается ни при какой конечной частоте, и эта волна в волноводе с жесткими стенками всегда распространяющаяся. Из других нормальных волн при данной частоте распространяются только те, для которых Узкие трубы часто применяют с целью получить в них плоскую волну (такие трубы применяются, например, для измерения импедансов материалов). Мы уже знаем, что в неограниченном пространстве создать плоскую волну невозможно, а в узкой трубе, какой бы излучатель ни создавал гармоническое звуковое поле, на некотором расстоянии от него в волноводе будет бежать только плоская волна вида В широкой трубе также можно создать плоскую волну, пользуясь специальным источником, например, излучая звук пластинкой, закрывающей все сечение трубы, совершающей колебания поршневого типа и не возбуждающей волн высших порядков. Но если излучатель не чисто поршневой или если в волноводе имеются какие-либо неровности, то нормальные волны высших порядков в волноводе появятся и поле нулевой нормальной волны будет в той или иной степени этими волнами искажено. Только в узкой трубе любое искажение формы плоской волны экспоненциально затухаег вдоль нее и поэтому практически не сказывается. Представление нормальной волны в виде пары плоских волн имеет для волновода с жесткими стенками вид
Углы скольжения этих волн определяются зависимостью
Фазовая скорость выражается через этот угол скольжения (как и для любого волновода) формулой (70.12). Групповая скорость в волноводе с жесткими стенками равна Для волновода с абсолютно мягкими стенками найдем нормальные волны, полагая
Компоненты скорости частиц равны
Нулевая волна отсутствует. Ниже частоты данном волноводе распространяться не может. Поперечные распределения давления и z-компоненты скорости совпадают с распределениями соответственных величин в трубе с открытыми концами. Критические частоты, фазовые и групповые скорости в волноводе с мягкими стенками даются теми же формулами, что и для волновода с абсолютно жесткими стенками. Таким образом, график дисперсионных кривых
Углы скольжения этих волн определяются формулой (71.6). Наконец, в волноводе с одной жесткой и одной мягкой стенкой (для определенности за жесткую стенку примем границу
что соответствует
Углы скольжения плоских волн определяются из соотношения
Фазовая и групповая скорости равны соответственно
|
1 |
Оглавление
|