Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 74. Создание гармонического поля в волноводеДо сих пор мы рассматривали только «свободные волны» Если сторонние давления (или сторонние х-компоненты скорости) распределены в сечении так же, как они распределены в нормальной волне какого-либо номера при той же частоте, то в полуволноводе, прилегающем к этому сечению, побежит нормальная волна соответственного номера. Суперпозиция таких распределений по сечению даст в полуволноводе суперпозицию соответственных нормальных волн. Естественно возникает вопрос, получится ли в полуволноводе суперпозиция нормальных волн и для произвольного распределения по излучающему сечению давлений или скоростей частиц. Можно показать, что при стенках волновода, характеризующихся нормальной проводимостью, ответ утвердительный. Не решая этой общей задачи, дадим только способ эффективного нахождения всех создаваемых нормальных волн для простейшего случая волновода с абсолютно жесткими стенками. Пусть в поперечном сечении волновода координаты у, и требуется найти поле в правом полуволноводе. Разложим функцию
где
Но каждому слагаемому ряда можно поставить в соответствие нормальную волну, бегущую в положительном направлении, вида
Следовательно, искомое поле имеет вид
В самом деле, мы получили суперпозицию нормальных волн, уходящих от источника и дающих на плоскости Аналогично можно решить задачу для случая, когда на сечении
где
Каждому слагаемому ряда можно поставить в соответствие нормальную волну, бегущую в положительном направлении. В данном случае такая волна будет иметь вид
где
Это разложение создаваемого поля по нормальным волнам также является единственным. Тот же способ расчета поля можно провести и для волновода с идеально мягкими стенками с той разницей, что в этом случае в качестве полной ортогональной системы на отрезке Наконец, можно показать, что в волноводе с любыми импедансными стенками функции распределения давлений или х-компоненты скоростей частиц для всех нормальных волн образуют полную ортогональную систему функций на отрезке ( нормальных волн данного волновода; поэтому излучаемое поле можно представить в виде суперпозиции убегающих нормальных волн. Ортогональность же системы обусловливает единственность такого представления. Легко доказать ортогональность любых двух различных нормальных волн
Так как х-компонента скорости пропорциональна давлению, то условие ортогональности для этой компоненты выражается той же формулой. Для доказательства справедливости этого равенства напишем раньше всего уравнения, которым удовлетворяют какие-либо две различные нормальные волны
Умножая первое уравнение на
Но первый член обращается в нуль в силу импедансных условий на границах волновода. С другой стороны, для разных нормальных волн различны величины
что и требовалось доказать. Доказательство полноты рассматриваемой системы функций затрагивать не будем. В получающихся суперпозициях нормальных волн распространяющиеся волны представлены только теми несколькими первыми номерами, для которых удовлетворяют неравенству Если представить каждую нормальную волну в виде суперпозиции двух плоских волн, то окажется, что в волноводе имеется только конечный дискретный набор направлений, в которых бегут эти плоские волны (последовательно отражаясь от стенок), причем эти направления никак не зависят от исходного распределения давлений или скоростей по сечению и меняются только при изменении частоты. Какой-нибудь остронаправленный приемник звука в волноводе принимал бы сигнал только с этих нескольких направлений. От исходных распределений будут зависеть только амплитуды волн, бегущих по этим нескольким направлениям. Между полями, создаваемыми в волноводе с идеальными стенками сторонними воздействиями, распределенными по какому-либо сечению, и полями, создаваемыми в неограниченном полупространстве периодическим распределением давлений или нормальных скоростей по границе полупространства, есть глубокая связь. В самом деле, можно зеркально «отразить» в каждой из стенок волновода как распределения сторонних давлений по сечению, так и звуковые поля в волноводе и стенки волновода, и можно продолжать такие отражения неограниченно. После тогокак выполнено каждое отражение, промежуточные стенки можно убирать, не нарушая полей, так как, например для абсолютно жестких стенок в силу симметрии нормальные скорости на стенках и их отражениях равны нулю, а давления равны по обе стороны от стенок. В результате мы приходим к полупространству, на границе которого задано периодическое распределение сторонних давлений, т. е. к задаче, рассмотренной в §§ 33, 34. Мы знаем, что в полупространстве получающееся поле состоит из (распространяющихся и неоднородных) спектров, бегущих по разным направлениям. Эти спектры и совпадают с теми плоскими волнами, из которых состоят нормальные волны волновода.
|
1 |
Оглавление
|