Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 45. Проводимость и импеданс линейного препятствия. Поле перед препятствиемВернемся к отражением от препятствий с резкими границами. Часто приходится встречаться с линейными препятствиями, отражение волн от которых неправильное. В этом случае для нахождения отражения применяют метод Фурье, разлагая падающую волну в суперпозицию гармонических плоских волн разных частот, которые, как было показано в § 42, отражаются без изменения формы, но, вообще, с разными коэффициентами отражения. Суперпозиция отраженных гармонических волн и дает результирующую отраженную волну. Таким образом, можно ограничиться задачей об отражении только гармонических волн. Коэффициент отражения гармонической волны зависит не только от препятствия, но и от среды из которой падает и в которую отражается волна. Поэтому желательно дать такую характеристику препятствия, которая не зависела бы от вида среды, в которую оно помещено. Рассмотрим отражение гармонической волны от препятствия, помещенного в точку
Эта скорость одновременно является скоростью поверхности препятствия, вызванной результирующим давлением синфазно действующим на всю поверхность препятствия. Отношение скорости к давлению на границе не зависит от времени. Будем называть его входной проводимостью препятствия для данной частоты при нормальном падении и обозначать буквой
Проводимость — это и есть желаемая характеристика препятствия: эта величина не зависит от вида среды, соприкасающейся с препятствием, и не зависит даже от того, имеется ли вообще такая соприкасающаясясреда. Давление можно было бы прикладывать не при помощи звуковой волны, а, например, твердым поршнем, пондеромоторными силами, синфазно действующими на всю поверхность препятствия, и т. п. Во всех этих случаях отношение скорости к давлению на поверхности препятствия окажется для данной частоты одним и тем же. Проводимость данного препятствия может зависеть только от частоты; коэффициент же отражения гармонической волны, отражающейся от данного препятствия, зависит и от свойств среды. Действительно, из (45.1) находим
Если препятствием является вторая среда, то проводимость препятствия есть волновая проводимость этой среды: Если препятствие — некоторая известная конструкция, то его проводимость можно рассчитать по законам механики. Ниже мы дадим такой расчет для ряда различных препятствий. Когда постоянно имеют дело с одной и той же средой (обычно это воздух или вода), в которую помещают различные препятствия, удобно пользоваться величиной относительной проводимости
Во многих задачах удобнее пользоваться не проводимостью, а обратной величиной — так называемым входным импедансом препятствия
Вводя относительный импеданс препятствия
В дальнейшем будем характеризовать свойства поверхности то проводимостью, то импедансом, в зависимости от того, что даст возможность получить более простые формулы. Рассмотренные в § 41 препятствия в виде свободной границы и жесткой стенки также можно охарактеризовать проводимостями или импедансами. Импеданс свободной границы равен нулю, ее проводимость равна бесконечности; импеданс жесткой стенки равен бесконечности, ее проводимость равна нулю. Если относительная проводимость препятствия велика по сравнению с единицей (модуль импеданса мал по сравнению с волновым сопротивлением среды), то коэффициент отражения близок Проводимость препятствия может быть не только вещественным (как в случае препятствия в виде другой среды), но и комплексным числом (примеры таких препятствий рассмотрены в следующих параграфах). Если проводимость чисто мнимая, то модуль коэффициента отражения равен единице, так как в этом случае числитель и знаменатель выражения для коэффициента отражения отличаются только знаком действительной части. В общем случае проводимость имеет как мнимую, так и вещественную части. Положим коэффициент отражения равен
и его модуль выражается формулой
Отсюда видно, что при положительной вещественной проводимости Случай Рассмотрим результирующее поле, образующееся перед препятствием при падении на него гармонической волны
где
Вдоль оси z амплитуда давления колеблется между значениями Поле перед препятствием не есть вообще ни чисто бегущая, ни чисто стоячая волна. Его можно было бы представить как суперпозицию стоячей и бегущей волн, однако такое разложение не однозначно. В самом деле, имеем
Ввиду такой неоднозначности подобному разложению нельзя приписать какой-либо определенный физический смысл. Волну перед препятствием удобно характеризовать коэффициентом бегучести и, определяемым как отношение минимальной амплитуды перед препятствием к максимальной:
Коэффициент бегучести обращается в нуль для чисто стоячей волны и в единицу для чисто бегущей. Перемещая приемник давления перед препятствием, можно измерить как коэффициент бегучести, так и расстояния
его абсолютная величина равна
Таким образом, коэффициент отражения равен
Отсюда, пользуясь формулой (45.1), найдем проводимость препятствия:
Этот прием определения проводимости широко применяется на практике. Для препятствия в виде границы со второй средой фаза отражения равналибо 0 (при волновом сопротивлении второй среды большем, чем у первой), либо
|
1 |
Оглавление
|