Рассмотрим некоторые предельные случаи. При высоких частотах сканирования получим
Отсюда видно, что наилучшим сканированием является симметричное сканирование фазового центра, когда 
Тогда (10.8.3) принимает вид
совпадающий с (10.4.8) при замене 
на 
на 
По поводу величин коэффициентов 
можно провести рассуждение, аналогичное рассуждению по поводу коэффициентов 
для метода сканирования диаграммы (§ 10.4). При этом станет ясно, что если требуется измерять лишь один угол, то наилучшим сканированием будут скачки фазового центра в два крайних положения в плоскости этого угла, когда 
Если же требуется измерять углы в двух плоскостях с одинаковой точностью, то закон сканирования фазового центра следует выбирать так, чтобы 
. В дальнейшем будем предполагать именно последнее.
При низких частотах сканирования, очевидно, 
т. е. измерение угловых координат невозможно. При 
(уменьшение шумов) получим
Таким образом, для метода сканирования фазового центра за счет флюктуаций фазы сигнала при конечных 
существует отличная от нуля ошибка измерения даже при полном исключении шумов.
подставляя туда выражение (10.2.7) и производя необходимые вычисления, получаем
— период сканирования фазового центра; 
круговая частота сканирования; 
— длина волны; 
максимальное отклонение фазового центра от его центрального положения. В другой плоскости 
будет иметь такой же вид, только 
необходимо заменить на 
и выражающиеся аналогично (10.8.2) через закон движения проекции фазового центра в этой плоскости.
от 
для метода сканирования фазового центра.
Рассмотрим случай равномерного кругового сканирования фазового центра, т. е. 
а при 
При этом получим
от 
рассчитанные по этой формуле (при различных значениях С) построены на рис. 10.22. Из графиков видно, что с ростом 
спектральная плотность 
монотонно падает до некоторой конечной величины, стремящейся к 
при 
. С уменьшением 
она монотонно возрастает, увеличиваясь до бесконечности.
