Таким образом, мы приходим к следующему виду зависящего от поля диэлектрического тензора:
(100,1)
где а — скалярная постоянная.
Одна из главных осей этого тензора совпадает с направлением электрического поля, и соответствующее главное значение равно
(100,2)
Остальные два главных значения равны друг другу,
(100,3)
а положение соответствующих главных осей в плоскости, перпендикулярной к полю, произвольно. Таким образом, изотропное тело в электрическом поле ведет себя в оптическом отношении как одноосный кристалл (эффект Керра).
Изменение оптической симметрии в электрическом поле может иметь место и у кристалла (так, оптически одноосный кристалл может превратиться в двухосный, оптически изотропный кубический кристалл может стать оптически анизотропным). В отличие от соответствующего явления у изотропных тел, здесь эффект может быть и первого порядка по полю. Этому линейному эффекту соответствует диэлектрический тензор вида
(100,4)
где совокупность коэффициентов 
составляет тензор третьего ранга, симметричный по индексам i и k. Симметрия этого тензора совпадает с симметрией пьезоэлектрического тензора. Поэтому рассматриваемый эффект существует у кристаллов тех же 20 классов, которые допускают пьезоэлектричество.
по степеням этой величины. В изотропном теле в нулевом приближении 
. Членов первого порядка по полю в 
не может быть, так как в изотропном теле не существует никакого постоянного вектора, с помощью которого можно было бы составить линейный по Е тензор второго ранга. Поэтому следующие члены разложения 
будут квадратичными по полю. Из компонент вектора можно составить два симметричных тензора второго ранга: 
Из них первый не меняет симметрии тензора 
и прибавление к последнему члена вида 
сводится просто к малой попр авке к скалярной постоянной 
эта поправка не приводит, очевидно, к появлению какой-либо оптической анизотропии и потому не представляет интереса.
