Решение. Сравним выражения усредненного микроскопического тока 
в виде (103,5) и (79,3). Для монохроматического поля имеем в первом случае
4 во втором:
Подставив 
первое выражение 
(со, к) из (103,12), а во второе 
согласно уравнению Максвелла и приравняв оба выражения (при 
) друг другу, получим равенство
(оно получается сравнением членов с 
). Вместе с уже известным равенством (103,13) эта формула устанавливает искомое соответствие.
2. Вывести формулу (103,15) для средней (по времени) плотности потока энергии в среде с пространственной дисперсией.
Решение. Исходим, как и в § 80, из рагенства (80,2), положив в нем 
(в соответствии с описанием поля уравнениями (103,3-4)), представив все величины в комплексном виде и усреднив по времени:
Рассматриваем почти монохроматическую плоскую волну, в которой
где 
— функция, медленно меняющаяся в пространстве и во времени. Производную 
пишем в виде 
введя оператор
при воздействии на строго монохроматическую во времени и пространстве волну;
Разложив 
в интеграл Фурье по времени и координатам, представим ее в виде наложения компонент вида
причем 
Далее поступаем, как при выводе формулы (80,10). Воздействуя оператором (2) на функцию
пишем:
Произведя теперь обратное суммирование компонент Фурье, подставив 
и опустив индекс 0 у 
получим:
Второй член в квадратных скобках отличает это выражение от (80,10). Подставив (3) в равенство (1), приведем последнее к виду закона сохранения энергии 
и предельными значениями функций 
при 
