Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
Задачи1. Определить поле вокруг проводящего незаряженного щара (радиуса R), находящегося во внешнем однородном электрическом поле Решение. Пишем потенциал в виде
(начало координат выбираем в центре шара). На поверхности шара
полный заряд Дипольный момент шара проще всего найти путем сравнения
2. То же для бесконечного цилиндра в поперечном однородном поле. Решение. Вводим полярные координаты в плоскости, перпендикулярной к оси цилиндра. Решение двумерного уравнения Лапласа, зависящее только от одного постоянного вектора, есть
Складывая с
Поверхностная плотность зарядов
Дипольный момент
так, что 3. Определить поле вблизи клиновидного края на проводнике. Решение. Выбираем полярные координаты Решения двумерного уравнения Лапласа, пропорциональные
Рис. 3. Напряженность поля, соответственно, зависит от Значение
причем
Слова «вблизи клиновидного края» означают в этом случае условие 4. Определить поле вблизи конца тонкого конического острия на поверхности проводника. Решение. Выбираем сферические координаты с началом в вершине и с полярной осью вдоль оси конического острия. Угол раствора конуса пусть будет
с наименьшим возможным
после подстановки этого выражения дает
Условие постоянства потенциала на поверхности острия означает, что должно быть При малом
Решение, в котором
При
Напряженность поля неограниченно возрастает при приближении к концу острия как т. е. в основном как 5. То же для тонкого конического углубления на поверхности проводника. Решение. Области вне проводника теперь соответствуют значения
Это уравнение Бесселя, и его решение, не имеющее особенностей в области поля, есть
6. Определить энергию притяжения электрического диполя к плоской поверхности проводника. Решение. Выбираем ось
7. Определить взаимную емкость единицы длины двух параллельных бесконечных цилиндрических проводников (радиусов а и b, расстояние между осями с). Решение. Поле, создаваемое обоими цилиндрами, совпадает с полем, которое создавалось бы (в пространстве вне цилиндров) двумя заряженными нитями, проходящими через соответствующим образом подобранные точки А и А' (рис. 4). Нити несут (на единице длины) заряды Для этого расстояния ОА и
л. е.
Рис. 4. Тогда на каждой из окружностей отношение
а на окружности
Отсюда находим для искомой взаимной емкости
В частности, для цилиндра радиуса а, находящегося на расстоянии
Если два полых цилиндра находятся один внутри другого
Рис. 5. 8. Граница проводника представляет собой неограниченную плоскость с выступом в виде полушария. Найти распределение зарядов на поверхности. Решение. В найденном в задаче 1 поле с потенциалом вида
плоскость Распределение зарядов на плоской части поверхности дается формулой
(мы положили
9. Определить дипольный момент тонкого проводящего цилиндрического стержня (длины Решение. Пусть
использовано известное значение
Зависимость
Это выражение непригодно вблизи концов стержня, но для вычисления искомого дипольного момента эта область значений z несущественна. С принятой нами здесь точностью имеем:
(где
10. Определить емкость полого сферического проводящего сегмента. Решение. Выберем начало координат О в какой-либо точке края сегмента (рис. 6) и произведем преобразование инверсии
Рис. 6. Если потенциал сегмента, несущего на себе заряд
Соответственно, в преобразованной задаче при
(первый член соответствует заряду С другой стороны, согласно (3,22) имеем
(потенциал вблизи заряда
( 11. Определить связанную с краевыми эффектами поправку к значению Решение. Наличие у обкладок свободных краев нарушает равномерность распределения зарядов на них. Для определения искомой поправки в первом приближении рассматриваем точки обкладок, удаленные от края на расстояния
Рис. 7. Эта задача решается элементарно 3), и в результате для избыточной (по сравнению с а вдали от края) плотности зарядов получается выражение
так что полный избыточный заряд
( Отсюда находим емкость:
Более точное вычисление (определение коэффициента в аргументе логарифма) требует применения значительно более сложных методов, причем результат зависит от формы обкладок. Для круговых (радиуса R) обкладок получается
(формула Кирхгофа).
|
1 |
Оглавление
|