12-8. Резонанс при несинусоидальных э. д. с. и токах
При несинусоидальных э. д. с. и токах явление резонанса усложняется, так как возможны отдельные резонансы гармонических составляющих.
Предположим, что источник несинусоидальной э. д. с., состоящей из трех гармоник, подключен к последовательно соединенным сопротивлению
, индуктивности L и емкости С (рис. 12-19).
Ток каждой из гармоник
(12-39)
Если индуктивность L изменять от нуля до бесконечности, то действующее значение каждой из составляющих тока будет изменяться по резонансной кривой от
при
до
при
и далее — снижаться до нуля при
На рис. 12-19 пунктиром построены резонансные кривые для трех гармонических составляющих периодического несинусоидаль
Ного тока. Значения индуктивности L при резонансах
обратно пропорциональны квадрату номера гармоники
(12-40)
Кривая общего действующего тока
(12-41)
при достаточно малом
имеет три резко выраженных максимума, соответствующих резонансным значениям индуктивности.
Рис. 12-19.
Аналогичные зависимости получаются и при изменении емкости или частоты, если, конечно, в последнем случае форма кривой э. д. с. остается неизменной. В цепях, содержащих несинусоидальные э. д. с., резонансные явления могут применяться для выделения требуемых частот и, наоборот, подавления нежелательных частот.
Пример 12-10. Несинусоидальное напряжение
на зажимах
четырехполюсника (рис 12-20) получено в результате двухполупериодного выпрямления синусоидального напряжения с угловой частотой
(см. приложение 1, строка 9).
Ветвь, включающая индуктивность
и емкость
и контур, состоящий из параллельно соединенных индуктивности
и емкости
настроены в резонансе на вторую гармонику
Найти действующее значение напряжения и на зажимах 2—2 и коэффициент искажения в режиме холостого хода при следующих параметрах:
Решение. В напряжении
выделяется вторая гармоника, так как для нее сопротивление ветви
и проводимость контура
равны нулю, в то время как для всех остальных гармоник сопротивление ветви и проводимость контура конечны и растут с номером гармоники
Рассматривая схему относительно зажимов 2-2 как двухполюсник, находим напряжение холостого хода на зажимах этого двухполюсника.
Для каждой гармоники
где
Разложив напряжение
в ряд по формуле, приведенной в строке 9 приложения 1, получим, что для нулевой и первой гармоник составляющие
равны нулю.
Рис. 12-20.
Для второй гармоники
поэтому напряжения на входе и выходе четырехполюсника одинаковы:
Для четвертой гармоники
и, следовательно,
.
Для шестой гармоники
.
Восьмой и более высокими гармониками можно пренебречь.
Таким образом, действующее напряжение на вторичных зажимах
действующее напряжение основной (второй) гармоники
и коэффициент искажения
С целью улучшения формы кривой
целесообразно включить параллельно
емкость
и обеспечить для напряжения четвертой гармоники резонанс токов при
Ом.
В этом случае для четвертой гармоники
Для шестой гармоники
.
Действующее напряжение
и коэффициент искажения
Такая схема представляет собой частный случай полосового фильтра и может быть применена для увеличения частоты вдвое (умножигель частоты) На аналогичном принципе основываются утроители частоты и частотные умножители большей кратности