2-6. Теорема о компенсации
В электрической схеме, показанной на рис. 2-23, а, выделена ветвь с сопротивлением 
и током 
.
Включим в эту ветвь два источника с 
(рис. 2-23, б), численно равными напряжению 
и направленными навстречу друг другу; токи во всех ветвях схемы, очевидно, останутся без изменения.
Рис. 2-23.
При переходе из точки d (рис. 2-23, б) в точку с потенциал повышается на величину 
а при переходе из точки с в точку b понижается на ту же величину, вследствие чего потенциалы точек 
равны. Эти точки можно соединить проводником (закоротить), как показано на рис. 2-23, б пунктиром, т. е. источник 
и сопротивление 
удалить из схемы, не изменив токов во всех ветвях (рис. 2-23, в).
Из сравнения схем рис. 2-23, в и а непосредственно следует, что любое сопротивление можно заменить источником с э. д. с., направленной навстречу току и равной напряжению на этом сопротивлении. Это положение называют теоремой о компенсации.
