Кривые 
даны на рис. 13-23. Напряжение на емкости монотонно возрастает от нуля до напряжения источника U, причем точка перегиба кривой при 
получается в момент, когда ток достигает максимального значения. Касательная к кривой 
в начальный момент 
горизонтальна, так как ток в начальный момент равен нулю. Кривые тока i и напряжения 
по характеру такие же, как и в § 13-10.
Включение цепи r, С на постоянное напряжение при 
исследуется аналогично рассмотренному в § 13-11.
Будем называть колебательным контуром цепь r, С, свободный ток которой изменяется по затухающему синусоидальному закону.
Рис. 13-23.
Сравнивая включение колебательного контура r, С с колебательным разрядом емкости, заключаем, что свободные напряжения и ток в рассматриваемом случае изменяются так же, как при колебательном разряде, только теперь 
и знак коэффициента А изменяется на обратный. Поэтому, как было показано выше, знаки свободных напряжений на емкости (13-54) и на индуктивности (13-56) и тока (13-55) тоже изменяются на обратные:
(13-63)
Кривые тока и напряжения на емкости даны на рис. 13-24. Ток совершает затухающие колебания относительного нулевого значения. Напряжение на емкости колеблется около своего принужденного значения U и не может превзойти 
Оно достигает наибольшего значения примерно через половину периода после включения цепи. Этим пользуются в импульсной технике для получения напряжения на конденсаторе, равного двойному значению напряжения источника питания. Колебательный контур r, С с определенной частотой включают на постоянное напряжение и отключают. Соответственно с той же частотой на зажимах конденсатора образуются импульсы напряжения, величина которых почти вдвое больше напряжения источника питания.
Так же как и при колебательном разряде емкости, заслуживает вннмания случай включения на постоянное напряжение идеального
колебательного контура 
. В этом случае выполняются равенства (13-58). Поэтому из (13-62) — (13-64) для тока и напряжений на емкости и индуктивности имеем:
Ток и напряжений на емкости изменяются гармонически с частотой свободных колебаний 
При этом напряжение на емкости колеблется от 0 до 
Рис. 13-24.
С энергетической точки зрения процесс включения цепи r, С на постоянное напряжение интересен тем, что при любых r, С половина энергии, полученной от источника за время переходного процесса, перейдет в тепло, а другая половина запасется в электрическом поле конденсатора.
Действительно, энергия, поступающая от источника:
или
т. е.
Как частный случай, из доказанного следует, что те же самые энергетические соотношения будут иметь место и при 
т. е. при включении цепи r, С на постоянное напряжение.
Аналогично рассматриваются явления, возникающие при включении апериодического и колебательного контуров r, С на синусоидальное напряжение 
заключаем, что принужденный ток по-прежнему равен нулю, а принужденное напряжение на емкости теперь равно не нулю, а 
. Поэтому в отличие от апериодического разряда емкости теперь 
, т. е. знаки коэффициентов 
изменяются на обратные. Переходные напряжение на емкости, ток и напряжение на индуктивности
(13-59)
