ГЛАВА 10. УРАВНЕНИЕ СВОБОДНЫХ МАЛЫХ КОЛЕБАНИЙ СТРУНЫ С ЗАКРЕПЛЕННЫМИ КОНЦАМИ
§ 1. Уравнение свободных малых колебаний струны
Пусть мы имеем дело с гибкой упругой струной. Струна будет считаться тонкой, т. е. ее поперечные размеры принимаются пренебрежимо малыми по сравнению с ее длиной. Гибкость струны означает, что напряжение в ней может быть направлено только вдоль струны. Упругость струны означает, что процесс ее деформаций обратим, т. е. что при нем не происходит потери энергии.
Рис. 12.
Пусть длина струны равна
а в состоянии равновесия струна прямолинейна и расположена вдоль оси
между точками
Если вывести струну из состояния равновесия, подвергнув ее действию какой-нибудь силы, то струна начнет колебаться. Будем считать, что движение всей струны происходит в одной плоскости и что каждая ее точка движется перпендикулярно оси
Смещение точки струны с координатой х в момент времени
будем обозначать через и
или просто через и. Предположим далее, что все деформации струны малы. Под этим мы будем понимать, что малы как смещения и каждого из элементов струны, так и их повороты их.
Рассмотрим элемент струны (см. рис. 12), который в положении равновесия имеет концами точки
Пусть в результате отклонения струны в некоторый момент времени этот элемент переходит в положение
Очевидно, длина элемента
равна
что в предположении малости угла поворота элемента (и тем самым тангенса этого угла) приближенно равно
Рассмотрим воздействие на элемент
равнодействующей вертикальных составляющих сил натяжения Т, действующих на его концы. Эти силы действуют в направлении касательных к струне. Обозначим углы, образуемые этими касательными с осью
через
Тогда вертикальная составляющая равнодействующей этих двух сил натяжения будет равна
Ввиду малости углов
мы можем синусы заменить тангенсами:
Но тангенсы углов наклона касательных равны производным:
Сила инерции, действующая на элемент
очевидно равна
где
— масса единицы длины струны. На основании (10.1) и (10.2) мы согласно закону Ньютона можем написать
или, деля обе части этого равенства на
и переходя к пределу при
Обозначив, наконец, отношение
через
мы получим уравнение
которое и называется уравнением свободных колебаний струны.